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7.68k
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t. m. davis and c. h. lineweaver , `` expanding confusion : common misconceptions of cosmological horizons and the superluminal expansion of the universe , '' publ .
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拡大する混乱:宇宙論的地平線と宇宙の超光速膨張に関する一般的な誤解, " 出版.
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* 21 * , 97109 ( 2004 ) .
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金融機関 金融機関 金融機関 金融機関 金融機関 金融機関 金融機関
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t. m. davis , c. h. lineweaver , and j. k. webb , `` solutions to the tethered galaxy problem in an expanding universe and the observation of receding blueshifted objects , '' am .
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拡大宇宙における銀河の連結問題と 青いシフトの物体の遠ざかる観測の解法について
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* 71 * , 358364 ( 2003 ) .
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金融機関 金融機関 金融機関 金融機関 金融機関 金融機関 金融機関 金融機関
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r. cook and m. s. burns , `` interpretation of the cosmological metric , '' am .
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コースト・クックとバーンズ 宇宙測定法の解釈
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j. phys .
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物理学のJ.
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* 77 * , 5966 ( 2009 ) .
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金融機関 金融機関 金融機関 金融機関 金融機関
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a. kaya , `` hubble s law and faster than light expansion speeds , '' am .
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速さも光より速い 膨張速度も
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* 79 * , 11511154 ( 2011 ) .
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金融機関 金融機関 金融機関 金融機関 金融機関 金融機関 金融機関 金融機関 金融機関 金融機関
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see , e.g.
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参照してください.
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, m. blagojevic , _ gravitation and gauge symmetries _
( crc press , 2001 ) , and m. blagojevic and f. w. hehl , editors , _ gauge theories of gravitation : a reader with commentaries _ ( imperial college press , london , 2013 ) .
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グラビテーションとゲージ対称性 (CRCプレス, 2001),およびグラビテーションのゲージ理論: 解説付き読者 (Imperial College Press, London, 2013) 編集者,M.BravojevicとF.W.Hehl
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.geometrical relations for different frames .
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異なるフレームの幾何学的な関係
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[ cols="<,^,^,^ " , ] [ tab1 ]
) , local cartesian ( @xmath101 ) , and local curvilinear ( @xmath102 ) coordinate systems near the space - time point @xmath17.,width=377 ]
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[ cols="<,^,^,^ ", ] [ tab1 ] ], 局所カルテシアン (@xmath101 ) と局所曲線 (@xmath102 ) の座標系は,時空の点 @xmath17.,width=377 近くにある ]
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in this paper lossless and a quasi lossless algorithms for the online compression of the data generated by the time projection chamber ( tpc ) detector of the alice experiment at cern are described .
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この論文では, CERNのアリス実験のタイムプロジェクション・キャメラ (TPC) 検出器によって生成されたデータをオンラインで圧縮するための無損失および準無損失アルゴリズムについて説明します.
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the first algorithm is based on a lossless source code modelling technique , i.e.
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最初のアルゴリズムは,無損失のソースコードモデリング技術に基づいています.
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the original tpc signal information can be reconstructed without errors at the decompression stage .
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元のTPC信号情報は 解圧段階ではエラーなしに再構築できます
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the source model exploits the temporal correlation that is present in the tpc data to reduce the entropy of the source .
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ソースモデルは, tpcデータに存在する時間相関を活用して, ソースのエントロピーを減少させる.
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the second algorithm is based on a lossy source code modelling technique , i.e.
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損失性ソースコードモデリング技術に基づいています.
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it is lossy if samples of the tpc signal are considered one by one .
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TPC信号のサンプルを 1 つずつ検討すると損失がある.
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nevertheless , the source model is quasi - lossless from the point of view of some physical quantities that are of main interest for the experiment .
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しかし,実験に最も興味のある物理的な数値の観点から, ソースモデルはほぼ無損失です.
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these quantities are the shape , the location of the center of gravity as well as the total charge of the signal .
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信号の重心位置と 信号の総電荷です
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in order to evaluate the consequences of the error introduced by the lossy compression , the results of the trajectory tracking algorithms that process data offline are analyzed , in particular , with respect to the noise introduced by the compression .
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損失圧縮によってもたらされたエラーの影響を評価するために,データをオフラインで処理する軌道の追跡アルゴリズムの結果は,特に圧縮によってもたらされたノイズに関して分析されます.
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the offline analysis has two steps : cluster finder and track finder .
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クラスター検出器とトラッキング検出器です.
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the results on how these algorithms are affected by the lossy compression are reported .
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損失圧縮によってこれらのアルゴリズムがどのように影響を受けるかについての結果が報告されています.
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in both compression technique entropy coding
is applied to the set of events defined by the source model to reduce the bit rate to the corresponding source entropy .
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両方の圧縮技術では, ソースモデルによって定義されたイベントのセットにエントロピーコーディングが適用され, ビットレートを対応するソースエントロピーに減少させます.
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using tpc simulated data ,
the lossless and the lossy compression achieve a data reduction to 49.2% of the original data rate and respectively in the range of 35% down to 30% depending on the desired precision .
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tpcのシミュレーションデータを使用すると,無損失,有損失圧縮では,元のデータレートの49.2%,および所望の精度に応じてそれぞれ35%から30%のデータ削減を達成します.
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in this study
we have focused on methods which are easy to implement in the frontend tpc electronics .
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この研究では,FPCのフロントエンドの電子機器に簡単に実装できる方法に焦点を当てました.
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alice ( a large ion collider experiment ) is an experiment that will start in 2007 at the lhc ( large hadron collider ) at cern @xcite
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2007年に CERN @ xcite の LHC (大型ハドロン衝突型加速器) で開始される実験です
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the experiment will study collisions between heavy ions with energies around 5.5 tev per nucleon .
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原子核あたり 5.5テベルのエネルギーを持つ 重いイオン間の衝突を研究する
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the collisions will take place at the center of a set of several detectors , which are designed to track and identify the produced particles .
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衝突は複数の検出器の 集まった中心で起こります 検出器は 粒子を作ったものを追跡し 特定するために設計されています
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one of the main detectors of the alice experiment is the time projection chamber ( tpc ) .
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アリスの実験の主要な検出器の1つは タイムプロジェクション・キャメル (TPC) です
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its task is track finding , momentum measurement and particle identification by d@xmath0/d@xmath1 .
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軌道発見,モメンタル測定,粒子識別をd@xmath0/d@xmath1で行う.
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good two - track resolution , required for correlation studies , is one of the main design goals .
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関連研究に必要な 2 トラック分辨率は 設計の主要な目標の 1 つです
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the tpc is a large horizontal cylinder , filled with gas , where a suitable axial electric field is present .
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適した軸の電気場があるガスで満たされた大きな水平のシリンダーです.
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when particles pass through , they ionize the gas atoms , and the resulting electrons drift in the electric field .
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粒子を通過すると ガス原子をイオン化し 電子は電場に漂流します
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by measuring the arrival of electrons at the end of the chamber
, the tpc can reconstruct the path of the original charged particles .
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電子が部屋の端に 到着する様子を測定することで TPCは 元の電荷粒子経路を再構築できます
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the electrons are collected by more than 570 000 sensitive pads where they create signals .
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電子は57万以上の 敏感なパッドによって集められ 信号を発生します
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these signals are amplified by a preamplifier shaper and digitalized by a 10-bit a / d converter at a sampling frequency of 5.66 mhz .
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これらの信号は,前増幅シェイパーによって増幅され, 10ビットA / Dコンバーターによってデジタル化され, サンプリング周波数で5.66MHz.
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the digitalized signal is processed and formatted by an application specific integrated circuit ( asic ) called altro ( alice tpc read - out ) @xcite .
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デジタル化された信号は,アルトロ (アリス tpc read-out) @xciteと呼ばれるアプリケーション専用の統合回路 (ASIC) によって処理され,フォーマットされます.
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at this stage ,
the overall throughput of the 570 000 channels is around 8.4 gbyte / s .
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この段階では, 5万7千チャンネルの総スループットが 8.4 GB / s 程度です.
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the total amount of the tpc data is expected to be about 1 pby per year .
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年間約1 pb の量となる予定である.
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in order to keep the complexity and cost of the data storage equipment as low as possible
, we have to reduce the volume of data using suitable data compression methods .
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データの複雑性とコストを できるだけ低く保つために 適切なデータ圧縮方法を使って データの量を減らす必要があります
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the cost reduction of the data storage system is roughly proportional to the data compression factor .
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データの圧縮因数とほぼ比例する.
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furthermore , it is better to implement the compression system in the front - end electronics at the output of the altro circuit , so that the cost for the optical links , which carry data out of the chamber to the following stages of the acquisition chain , could be also reduced.more sophisticated methods for tpc data compression based on online tracking , which will be used further in data acquisition chain are developed in bergen and heidelberg @xcite .
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さらに,前端の電子機器のコンプレッションシステムを,アルト回路の出力に導入することがよりよいので,データを,コンプレッション室から,取得チェーンの次の段階に運ぶ光学リンクのコストも削減できる.
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the use of a lossy source model , justified by the fact that generally it can provide significantly higher compression ratios compared to lossless models , has the drawback that some deterioration in the reconstruction of data must be accepted .
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損失のないモデルと比較して,一般的に著しく高い圧縮比を提供できるという事実によって正当化される損失源モデルの使用は,データの再構築における一定の劣化を受け入れなければならないという欠陥があります.
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lossy source models have become very popular in the last decade in the field of audio and video compression for their remarkable performance .
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音声とビデオの圧縮の分野で 優れた性能のために非常に人気があります
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lossy models have been carefully designed so that reconstruction distortions are not perceived using psychovisual or psychoacoustic models or they remain comparable with the intrinsic signal noise .
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損失モデルが慎重に設計されているので,再構築歪みは, 心理視的または心理音響モデルを使用して知覚されず,または, 本質的な信号ノイズと比較可能であるままです.
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obviously , for physical data , psychovisual or psychoacoustic tests are meaningless or even not applicable since the tpc signal is not to be observed by the human eye or ear .
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物理的なデータでは 心理視的,心理音響的テストは 意味がないし 適用できないのは明らかです TPC信号は 人間の目や耳には 見えないからです
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in @xcite , the compression noise introduced on the sample values by the described lossy or
quasi lossless techniques has been evaluated in terms of rms of the introduced error ( rmse ) .
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@xciteでは, 記述された損失または準損失のない技術によってサンプル値に導入された圧縮ノイズは, 導入されたエラーのrms (rmse) 単位で評価されています.
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however , in this case , the rmse , despite being a simple and well known distortion measure , is not very useful .
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しかし,この場合,rmseは,単純でよく知られている歪曲の測定値であるにもかかわらず,あまり有用ではありません.
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the fundamental information that has to be extracted from tpc data are not sample values themselves but the physical quantities that enable the reconstruction of particle trajectories .
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tpcデータから抽出しなければならない基本的な情報は サンプル値そのものではなく 粒子軌道の再構築を可能にする物理量です
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therefore , the correct way to evaluate the importance of the distortion introduced by the compression decompression process has to be related to the high level information that is carried by the data .
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したがって,圧縮解圧縮プロセスによってもたらされる歪みの重要性を評価する正しい方法は,データによって運ばれる高レベルの情報に関連しなければならない.
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in particular , tpc data are collected with the objective of measuring particle energy and trajectory .
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特に, tpcデータは,粒子エネルギーと軌道測定の目的で収集されます.
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therefore , the most effective way to estimate the consequences of the compression distortion error , is to observe how the extraction of energy and trajectories are affected by the compression decompression process .
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圧縮歪曲の誤差の影響を 推定する最も効果的な方法は, 圧縮解圧プロセスによって エネルギー抽出と軌道の 影響がどう影響されるかを観察することです
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a simple way to obtain these estimates is to apply the cluster finding and tracking algorithms on both simulated data and their compressed decompressed version and compare the results .
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クラスターの発見と追跡アルゴリズムを シミュレーションデータと圧縮された解圧されたバージョンの両方に適用し,結果を比較することで,これらの推定値を得る簡単な方法があります.
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this article is arranged in the following way .
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この記事は次の順番で書かれています.
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in section [ sec : stochastic ] , all stochastic processes relevant for particle detection in alice tpc are briefly described .
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[ ストキャスティック ] セクションでは,アリス tpcにおける粒子検出に関連するすべてのストキャスティックプロセスについて簡潔に説明します.
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in section [ sec : altro ] , tpc data format is specified .
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[ sec: altro ] のセクションでは, tpc データ形式が指定されています.
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in section [ sec : lossless ] , different lossless compression techniques are described and their efficiencies are compared .
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[ 節: 無損失 ] では,異なる無損失圧縮技術について説明し,それらの効率を比較しています.
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in section [ sec : lossy ] , the fast one dimensional lossy compression technique is shown and the impact of compression decompression to the distortion of most important physical quantities is demonstrated .
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[ sec: 損失 ] のセクションでは,高速の1次元損失圧縮技術が示され,圧縮解圧が最も重要な物理量に対する歪みに与える影響が示されています.
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a charged particle that traverses the gas of the chamber leaves a track of ionization along its trajectory .
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原子炉のガスを通過する 充電粒子はその軌跡に沿って 離子化の痕跡を残します
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the collisions with the gas atoms are purely random .
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ガス原子との衝突は 完全にランダムです
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they are characterized by a mean free path @xmath2 between ionizing encounters , which is given by the ionization cross - section per electron @xmath3 and the density _
n _ of electrons : @xmath4 therefore , the number of encounters along the length _
l _ has the mean of @xmath5 , and the frequency distribution is given by poisson distribution @xmath6 the mean free path @xmath2 is given by the properties of the gas and by charged particle characteristics : @xmath7 where @xmath8 is the number of primary electrons per cm produced by a minimum ionizing particle ( mip ) , and @xmath9 is bethe
bloch curve .
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電子の1分の1の電離断面 @xmath3 と電子の密度 _ n _ によって与えられる電離接触の平均自由経路 @xmath2 が特徴であり,したがって,長さ _ l _ に沿った接触の数は @xmath5 の平均値であり,周波数分布は @xmath6 のポッソン分布によって与えられる. 平均自由経路 @xmath2 は,ガスの性質と電荷粒子特性によって与えられる: @xmath7 ここで @xmath8 は最小の電離粒子 (粒子) によって生成される 1 cm 分の1の原発電子の数であり, @xmath9 はミップ・ブロック曲線である.
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the energy loss @xmath10 released in primary ionization to atomic electrons is a random variable .
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原子の電子への一次イオン化で放出されたエネルギー損失はランダム変数です.
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it can be described by photo - absorbtion ionization model ( pai ) .
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フォト吸収イオン化モデル (pai) で説明できる.
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in most cases , if one neglects the atomic shell structure , at sufficiently high @xmath10 ( the energy where the atomic shell structure is not more important ) it obeys @xmath11 rule .
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原子の殻構造を無視すると 原子の殻構造が重要でないエネルギーで 原子の殻構造が重要でないエネルギーで 原子の殻構造を無視すると 原子の殻構造が重要でないエネルギーで 原子の殻構造が重要でないエネルギーで 原子の殻構造を重要でないエネルギーで 原子の殻構造を重要でないエネルギーで 原子の殻構造を重要でないエネルギーで 原子の殻構造を重要でないエネルギーで 原子の構造を重要でないエネルギーで 原子の殻構造を重要でないエネルギーで 原子の構造を重要でないエネルギーで 原子の構造を重要でないエネルギーで 原子の構造を重要でないエネルギーで 原子の構造を重要でないエネルギーで 原子の構造を重要でないエネルギーで 原子の構造を重要でない場合
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if the electron produced by the charged particle has sufficient kinetic energy @xmath10 , it will produce secondary electrons creating thus electron cluster .
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充電粒子によって生成された電子が 十分な運動エネルギーを持つなら, 二次電子を生成し, 電子群を形成します.
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the mean total number of electrons in such cluster is given by : @xmath12 where @xmath10 is the energy loss in a primary collision , @xmath13 is the effective energy required to produce an electron
ion pair and @xmath14 is the first ionization potential .
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電子の平均総数は,次の式で表されます: @xmath12 ここで @xmath10 は, 素粒子衝突におけるエネルギー損失, @xmath13 は, 電子イオンペアを生成するために必要な有効エネルギー, @xmath14 は, 最初のイオン化ポテンシャルです.
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the random character of the secondary ionization process smears out structures in @xmath10 spectra , atomic shell structure behavior is suppressed .
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原子の殻構造の振る舞いは抑制されます. 原子の殻構造の振る舞いは抑制されます.
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for example in the gas mixture 90% ne , 10 % co@xmath15 the @xmath16 effective parametrization at lower @xmath10 can be used .
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例えば,ガス混合物 90% ne, 10% co@xmath15では, @xmath16の低 @xmath10での有効パラメータ化が使用できます.
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produced electrons drift through the gas with an effective constant drift velocity in the direction given by the electric field @xmath17 and magnetic field @xmath18 ( which we assume are parallel to _ z_-direction ) .
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電子は 電気場 @xmath17 と磁場 @xmath18 (z_-方向に平行であると仮定する) によって与えられた方向で 効果的恒定の漂流速度で ガスを通過します
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drifting electrons are scattered on the gas molecules so that their direction of motion is randomized in each collision .
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移動する電子は ガス分子に散らばって 衝突するたびに ランダムに 移動する方向になります
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the position of the electron , after drifting over a distance @xmath19 , can be described by 3-d gaussian distribution : @xmath20 \nonumber \\ \frac{1}{\sqrt{2\pi}\sigma_{\rm{t}}}\exp\left[-\frac{(y - y_0)^2}{2\sigma_{\rm{t}}^2}\right ] \nonumber\\ \frac{1}{\sqrt{2\pi}\sigma_{\rm{l}}}\exp\left[-\frac{(z - l_{\rm{drift}})^2}{2\sigma_{\rm{l}}^2}\right],\end{aligned}\ ] ] where @xmath21 is the electron creation point and transversal diffusion @xmath22 respectively longitudinal diffusion @xmath23 are given by drift length @xmath19 and gas coefficient @xmath24 and @xmath25 @xmath26 @xmath27 it has been assumed that the electric and magnetic fields in the drift volume are uniform and parallel .
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距離を漂いていく電子の位置は,3次元ガウス分布によって記述できる: @xmath20 \nonumber \ \frac{1}{\sqrt{2\pi}\sigma_{\rm{t}}}\exp\left[-\frac{(y - y_0) ^2}{2\sigma_{\rm{t}}^2}\right ] \nonumber \ \frac{1}{\sqrt{2\pi}\sigma_{\rm{l}}}\exp\left[\frac{z - l_{\rm{d}}^2}{\sigma_{\rm{l}}^2}{\right}\,{\aligned} ] @xmath21 電子の創出点と横断的拡散 @x22x @x22x @x23x 縦断的拡散は,それぞれ,電磁場と磁場に平行で漂っていると仮定されている. 縦断的拡散と長さは,それぞれ,電磁場と磁場に平行で漂っていると仮定されている. @xmath24x27 縦断的拡散と長さは,それぞれ,電磁場と磁場に平行で漂っていると仮定されている.
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this , however , is not true close to the anode wires , where the electric field becomes radial .
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しかし,これは,電場が放射的になるアノド線に近いところでは真実ではありません.
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thus the electrons experience a shift along the wire direction ( due to the lorentz force ) .
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電子はローレンツ力によって ワイヤの方向に 移動します
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if an electron enters the readout chamber at the point @xmath29 , it is displaced in the _ x_-direction ( assuming that the wires are placed along _
y_-axis ) .
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電子が読み取り室に入ると,それは _ x_方向に移動します (ワイヤーは _ y_軸に沿って配置されていると仮定します).
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the new _ y_-position of the electron is then given by @xmath30 where @xmath1 is the coordinate of the wire on which an electron is collected , and @xmath31 is the tangent of lorentz angle ( @xmath28 effect ) .
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電子の新しい _ y_-位置は @xmath30 によって与えられ, @xmath1 は電子が集まったワイヤの座標であり, @xmath31 はローレンツ角の接点 (@xmath28 効果) である.
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the drift length which determines _ z
_ coordinate will be also affected , because of change in the path to the anode wire ( unisochronity effect ) .
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動向の長さも影響を受ける. 動向の長さも影響を受ける.
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inside the readout chamber ,
as an electron drifts towards the anode wire , it travels in an increasing electric field .
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電子がアノドのワイヤに 向かっていると 電気場が増加します
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once the electric field is strong enough that between collisions with the gas molecules the electron can pick up sufficient energy for ionization , another electron is created and the avalanche starts .
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電子がイオン化に十分なエネルギーを 吸収できるほど 強い電場ができたとき 別の電子が生まれ 雪崩が始まります
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as the number of electrons multiplies in successive generations , the avalanche continues to grow until all the electrons are collected on the wire .
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電子の数が 次々に増えるにつれ 雪崩は ワイヤに 電子が集まるまで 増え続ける
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the resulting number of electrons created in the avalanche , can be described by an exponential probability distribution @xmath32 where @xmath33 is the average avalanche amplitude .
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雪崩で生成された電子の数は, 確率分布 @ xmath32 で表記できます. @ xmath33 は雪崩の平均幅度です.
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an electron avalanche collected on the anode wire induces a charge on the pad plane .
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電子の雪崩が アノド線に集まって パッドの平面に電荷を誘導します
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this charge is integrated over the pad area .
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この電荷はパッド領域に統合されています.
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the time signal is obtained by folding the pad response to the avalanche with the shaping function of the preampamplifier shaper .
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タイムシグナルは,プレアンプシェイパーのシェーピング機能で雪崩へのパッド応答を折りたたんで取得します.
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this signal is then sampled with a constant frequency .
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この信号は,一定周波数でサンプルを採取します.
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on the top of sampled signal a random electronic noise
is superimposed .
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ランダムな電子ノイズが 標本された信号の上に 積み重なっています
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as a result
a charged particle interacting with gas generates a cluster of amplitudes .
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ガスと相互作用する 充電粒子によって 振幅のクラスターが生成されます
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this cluster is used for later estimation of local track position and of local energy deposition .
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このクラスターは ローカル・トラック位置とローカル・エネルギー堆積の 後期的な推定に使用されます.
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the shape of the cluster is used as additional information for the estimation of position uncertainties and for the estimation of the overlap factor between two tracks .
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クラスタの形状は,位置の不確実性の推定と2つのトラック間の重複因子の推定のための追加情報として使用されます.
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the accuracy of the coordinate measurement is limited by a track angle which spreads ionization and by diffusion which amplifies this spread .
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座標測定の精度は, 離子化の広がりを拡大する軌道の角度と, 拡散によって制限されます.
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the track direction with respect to pad plane is given by two angles @xmath34 and @xmath35 ( see fig .
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パッド平面に対する軌道の方向は,2つの角度 @xmath34 と @xmath35 (図を参照) によって与えられます.
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[ figtpc ] ) .
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オーケイ オーケイ
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for the measurement along the pad - row , the angle @xmath34 between the track projected onto the pad plane and pad - row is relevant .
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パッドラインに沿った測定では,パッド平面とパッドラインに投影されたトラック間の @xmath34 の角度が関連します.
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for the measurement of the the drift coordinate ( _ z_direction )
it is the angle @xmath35 between the track and _ z _ axis .
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漂流座標 ( _ z_方向) の測定には,軌道と _ z _ 軸の間の @xmath35 の角度が求められます.
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the ionization electrons are randomly distributed along the particle trajectory .
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粒子軌道に沿ってランダムに分布しています.
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fixing the reference _ x _ position of a electron at the middle of pad - row , the _ y _ ( resp .
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電子の基準の位置を固定する (パッド・ローの中央)
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_ z _ ) position of the electron is random variable characterized by uniform distribution with the width @xmath36 , where @xmath36 is given by the pad length @xmath37 and the angle @xmath34 ( resp .
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_ z _ ) の位置は,幅 @xmath36 の均一分布で特徴づけられるランダム変数で, @xmath36 はパッド長 @xmath37 と角度 @xmath34 (それぞれ) によって与えられます.
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@xmath35 ) : @xmath38 the diffusion smears out the position of the electron with gaussian probability distribution with @xmath39 .
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@xmath35 ) : @xmath38 拡散は @xmath39 とのガウス確率分布で電子の位置を抹消します.
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contribution of the @xmath28 and unisochronity effect is in the case of alice tpc negligible .
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@xmath28とユニソクロニティ効果の貢献は,アリスのTPCの場合, 軽微です.
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