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at left , the graph formed by identifying the pairs of nodes in @xmath856 that map to each other under @xmath774 .	左側では @ xmath856 のノードペアを @ xmath774 のノードペアとマッピングすることで形成されたグラフです.
at right , the graph @xmath876 . ]	右のグラフは @xmath876 です. ]
more generally , we can fold the graphs @xmath48 onto any @xmath877 for @xmath878 in a similar manner using the endomorphisms studied in @xcite .	より一般的には @ xcite で研究したエンドモルフィズムを使って @ xmath48 のグラフを @ xmath877 の任意の @ xmath877 に折り畳むことができます.
for each @xmath879 , define @xmath880 to be the map given by @xmath881 where @xmath882 for all @xmath212 .	@ xmath879 に対して @ xmath880 を @ xmath881 によって与えられたマップとして定義し,ここで @ xmath882 はすべての @ xmath212 に対して定義します.
then @xmath883 is an endomorphism of @xmath1 .	@xmath883は @xmath1のエンドモルフィズムである.
note that @xmath884 and @xmath885 .	注目してください @xmath884 と @xmath885
the aim of this section is to prove the following result , which enables us to obtain more strongly sufficient sets modulo powers of @xmath45 .	このセクションの目的は,次の結果を証明することであり,これにより, @ xmath45 の強力に十分な集合の乗のモジュールを得ることができます.
[ mainfolding ] suppose @xmath886 satisfy the criterion for strong sufficiency of proposition [ strongsufficiency ] for @xmath887 .	@xmath886が @xmath887の強い足し算の基準を満たしているとする.
let @xmath888 be the length of the largest cycle in @xmath889 , and let @xmath17 be any positive integer satisfying @xmath890 .	@ xmath888 は @ xmath889 の最大の周期の長さで, @ xmath17 は @ xmath890 を満たす正の整数で,
then the preimage of @xmath891 under @xmath892 modulo @xmath893 also satisfies the criterion from proposition [ strongsufficiency ] , and is therefore a strongly sufficient set .	ならば @ xmath891 の前像は @ xmath892 のモジュール @ xmath893 の条件も満たし,したがって強い足し量集合である.
in table [ loopsvalues ] , we see that @xmath380 satisfies the criterion for strong sufficiency of proposition [ strongsufficiency ] .	表 [ ループ値 ] で @xmath380 が提案の強い十分性基準を満たしていることがわかります.
we see from figure [ foldingexample ] that the inverse image of @xmath894 under @xmath895 is the set @xmath896 , which is therefore also strongly sufficient .	図 [ 折り畳み例 ] から @ xmath894 の逆像が @ xmath895 の集合 @ xmath896 であることがわかります.
indeed , @xmath896 also appears in table [ loopsvalues ] .	実際, @ xmath896 は表 [ ループ値 ] にも表示されます.
we can therefore unfold this set another time under @xmath895 , which shows that @xmath897 is also strongly sufficient .	この集合を @ xmath895 で別の時間展開できます.これは @ xmath897 も十分に十分であることを示しています.
to prove theorem [ mainfolding ] , we introduce the notation established in @xcite , for any @xmath898 , write @xmath899 $ ] to denote the equivalence class of @xmath38 under the equivalence relation @xmath900 if and only if @xmath901 , i.e.	定理 [ メインフォールディング ] を証明するために, @xcite で確立された記号を導入します.任意の @xmath898 に対して, @xmath899 $ ] を書き, @xmath38 の等価クラスを等価関係 @xmath900 の下で,そして,ただし, @xmath901 の場合,すなわち
@xmath902=h_{m_{k}}^{-1}\left(\left\ { h_{m_{k}}\left(a\right)\right\ } \right)$ ] .	フォークの左に左に右に左に
notice that @xmath892 restricts to a well - defined surjective map @xmath903 for any @xmath12 and @xmath904 .	@ xmath892 は @ xmath903 の任意の @ xmath12 と @ xmath904 の定義された表面的なマップに制限されていることに注意してください.
we also use @xmath905 to denote either the congruence class of @xmath906 modulo @xmath11 or @xmath893 when the power of @xmath45 is understood , and using this notation we have @xmath907 .	@xmath905は @xmath906の対数 @xmath11または @xmath893の対数クラスを表すためも使用できます.これは @xmath45の乗が理解されている場合であり,この記号を使用すると @xmath907が得られます.
hence , @xmath908 also restricts to an equivalence relation @xmath909 on @xmath910 , in which residues @xmath905 and @xmath911 are equivalent if and only if @xmath912 .	したがって, @ xmath908 は @ xmath910 の等価関係 @ xmath909 にも制限されます. 余剰次 @ xmath905 と @ xmath911 は @ xmath912 の場合のみ等価である.
we also denote the @xmath909-equivalence class of @xmath905 by @xmath913 $ ] , i.e.	@xmath905の @xmath909等価クラスも @xmath913 $ ] で表します
@xmath913=\overline{h}_{m_{k}}^{-1}\left(\left\ { \overline{h}_{m_{k}}\left(\overline{a}\right)\right\ } \right)$ ] .	オーバーライン{h}_{m_{k}}^{-1}\ left\ left\ {\ overline{h}_{m_{k}}\ left\ \ overline{a}\ right\ \ right\ } \ right) $ ] オーバーライン{h}_{m_{k}} \ left\ \ left\ \ \ overline{h}_{m_{k}} \ left\ \ left\ \ \ overline{a}\ \ right\ \ right\ \ \ right) $ ] オーバーライン{h}_{m_{k}} \ \ left\ \ left\ \ \ left\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \
notice that with this notation we have @xmath914=\overline{\left[a\right]}$ ] .	オーバーライン{\ left[a\right]}$ ] となります.
throughout this section , we write @xmath915 to indicate that there is an arrow ( either red or black ) from @xmath4 to @xmath20 in the digraph @xmath27 , @xmath916 , or @xmath48 .	このセクションでは @ xmath915 を書き, @ xmath27, @ xmath916,または @ xmath48 の二進図に @ xmath4 から @ xmath20 までの矢印 (赤か黒か) が表示される.
[ keenlemma1 ] there is an arrow @xmath917 in @xmath48 if and only if there exist @xmath918 $ ] and @xmath919 $ ] for which @xmath920 in @xmath916 .	[ keenlemma1 ] @xmath917 が @xmath48 に存在する場合と,その場合のみ @xmath918 $ ] と @xmath919 $ ] が @xmath920 が @xmath916 に存在する場合がある.
in this situation such arrows between the elements of @xmath921 $ ] and @xmath922 $ ] form a bijection between @xmath921 $ ] and @xmath922 $ ] .	この状況では @xmath921 $ ] と @xmath922 $ ] の要素の間の矢印が @xmath921 $ ] と @xmath922 $ ] の間の二項式を形成します.
suppose @xmath918 $ ] and @xmath919 $ ] such that @xmath920 in @xmath916 .	@xmath918 $ ] と @xmath919 $ ] を @xmath920 が @xmath916 にあるように仮定します.
then there exist @xmath923 in the congruence classes @xmath905 and @xmath911 modulo @xmath893 respectively , @xmath37with @xmath924 .	対応クラスに @ xmath923 が存在し,それぞれ @ xmath905 と @ xmath911 のモジュール @ xmath893, @ xmath37 と @ xmath924 が存在する.
then since @xmath892 is an endomorphism of @xmath1 , @xmath925 thus @xmath926 in @xmath27 and thus @xmath927 in @xmath48 .	@xmath892は @xmath1 のエンドモルフィズムであるので, @xmath925 は @xmath27 の @xmath926 で, @xmath48 の @xmath927 です.
conversely , suppose @xmath917 in @xmath48 .	逆で @ xmath917 が @ xmath48 に入るとします
then @xmath928 in @xmath27 .	@xmath27に @xmath928を入れます
therefore @xmath929 .	だから @xmath929
thus @xmath930 and thus @xmath931=\left[t\left(x\right)\right]$ ] so taking @xmath932 and @xmath933 we have @xmath934 in @xmath27 and consequently @xmath920 in @xmath916 and @xmath935=[\overline{x}]$ ] and @xmath936=\left[\overline{y}\right]$ ] .	@xmath930と @xmath931=\ left[t\ left(x\ right) \ right]$ ] となるので @xmath932と @xmath933を入れると @xmath934が @xmath27に,そして @xmath920が @xmath916と @xmath935=[\ overline{x}]$ ] と @xmath936=\ left[\ overline{y}\ right]$ ] になります.
let @xmath937 be nodes in @xmath916 such that @xmath938 .	@ xmath937 は @ xmath916 のノードで @ xmath938 となるようにします.
then @xmath939 for some @xmath38 and @xmath940 .	後に @xmath939 と @xmath38 と @xmath940 を入れます
since @xmath1 restricts to a bijection between @xmath902 $ ] and @xmath941 $ ] by the proof of lemma 23 in @xcite it induces a bijection from @xmath942}=\left[s\right]$ ] to @xmath943}=\left[t\right]$ ] in @xmath916 .	@xmath1は @xmath902 $ ] と @xmath941 $ ] の間のバイジェクションに @xcite のレマ23の証明によって @xmath942}=\left[s\right]$ ] から @xmath943}=\left[t\right]$ ] のバイジェクションを誘導する.
[ keenlemma4 ] suppose @xmath944 are nodes in @xmath48 such that the subgraph induced by these nodes is a cycle .	[ keenlemma4 ] @ xmath944 が @ xmath48 のノードであると仮定すると,これらのノードによって誘導されるサブグラフはサイクルである.
then the subgraph induced by @xmath945 is a union of disjoint cycles in @xmath916 .	@xmath945によって誘導されたサブグラフは @xmath916の不結合サイクルの結合です.
consider a sequence of nodes @xmath944 in @xmath48 that form a cycle in @xmath48 , such that the only arrows between the @xmath946 s are the arrows forming the cycle .	@ xmath48 の @ xmath944 のノードが @ xmath48 のサイクルを形成する順序を @ xmath946 s の間の矢印がサイクルを形成する矢印であるように考える.
then by lemma [ keenlemma1 ] , the arrows from nodes of @xmath947 and @xmath948 form a bijection between these sets for any @xmath949 ( where we set @xmath950 for convenience ) .	利メマ [ keenlemma1 ] によって @ xmath947 と @ xmath948 のノードからの矢印は @ xmath949 の任意の集合 (便利のために @ xmath950 を設定する) の間にある二項式を形成します.
now , given a node @xmath28 in one of the sets @xmath947 , there is exactly one arrow @xmath951 for some @xmath952 .	集合の @ xmath947 の 1 つのノード @ xmath28 を与えると, @ xmath952 の 1 つの矢印 @ xmath951 が正確に存在する.
moreover , since the only arrows between the @xmath946 s are the arrows forming the cycle , there are no arrows from @xmath28 to any other node in @xmath945 .	さらに @ xmath946s の間の矢印はサイクルを形成する矢印のみなので, @ xmath28 から @ xmath945 の他のノードへの矢印はありません.
similarly , there is a unique arrow @xmath953 for some @xmath954 , and there are no other arrows from @xmath955 into @xmath945.s we continue this process to define a sequence of nodes @xmath956 .	同様に, @ xmath954 に @ xmath953 という矢印が 1 つだけあり, @ xmath955 から @ xmath945 までの矢印は 1 つしかありません.このプロセスを続けると @ xmath956 のノードの配列が定義されます.
since there are only a finite number of nodes in @xmath957 , the sequence @xmath958 must be eventually repeating , say with minimum period @xmath319 .	@ xmath957 のノード数は有限なので, @ xmath958 のシーケンスが最終的に繰り返されるはずです. 例えば,最小周期 @ xmath319 といった場合です.
suppose @xmath959 is the first entry at which the sequence repeats .	@ xmath959 が列が繰り返される最初のエントリーだと仮定します.
then both @xmath960 and @xmath961 , and so @xmath962and @xmath963 must both lie in @xmath964.	@xmath960と@xmath961の両方 @xmath962と@xmath963は @xmath964に含まれているはずです
@xmath37 but @xmath965 by minimality , contradicting lemma [ keenlemma1 ] .	@xmath37 でも @xmath965 は最小限で矛盾するレマ [ keenlemma 1 ] です
it follows that @xmath966 , and so the sequence @xmath958 is a cycle .	続いて @ xmath966,そして @ xmath958 のシーケンスがサイクルになります.
similarly , choosing a node @xmath967 not in this cycle , there is a cycle @xmath968 that must be disjoint from the previous cycle .	同様に,このサイクルにない @ xmath967 のノードを選択すると,前のサイクルから分離しなければならない @ xmath968 のサイクルがあります.
continuing in this manner , we see that @xmath945 is a union of disjoint cycles in @xmath969 we now have the tools to prove our main result on folding .	@xmath945は @xmath969の不結合のサイクルを組み合わせていることがわかります折り畳みに関する主な結果を証明するツールができました
[ proof of theorem [ mainfolding ] ] suppose @xmath886 satisfy the criterion for strong sufficiency of proposition [ strongsufficiency ] for @xmath887 .	仮説の証明 [ メインフォールド ] @xmath886 が @xmath887 の提案の強い十分性 [ 強い十分性 ] の基準を満たしているとする.
let @xmath970 be the graph formed by deleting the preimage of @xmath891 under @xmath971 and all edges which are attached to those nodes , followed by the edges which are not part of a cycle in the remaining graph .	@ xmath970 は @ xmath891 の前像とそれらのノードに付属しているすべてのエッジを削除して形成されるグラフで,その後に残っているグラフのサイクルの一部でないエッジが続く.
since the edges that remain are part of cycles , the cycles containing them map to cycles in @xmath972 .	残った辺はサイクルの一部なので @ xmath972 のサイクルにマッピングされます
since the inverse image of such a cycle is a disjoint union of cycles by lemma [ keenlemma4 ] , @xmath970 consists of a disjoint union of cycles .	このようなサイクルの逆像は,レマ [ keenlemma4 ] によってサイクルを分離した結合であるので, @xmath970 はサイクルを分離した結合から成ります.
let @xmath888 be the length of the largest cycle in @xmath889 , and suppose @xmath890 .	@ xmath888は @ xmath889の最大周期の長さで, @ xmath890を仮定します.
by corollary 22 in @xcite , none of the cycles in @xmath970 has length greater that @xmath973 .	@ xcite の22番目の結果として, @ xmath970 の周期のどれも @ xmath973 よりも長くない.
thus the maximum cycle in @xmath970 has length less than @xmath354 .	したがって @ xmath970 の最大サイクルは @ xmath354 より短い長さです.
thus @xmath974 is a set of nodes that satisfies the criterion of proposition [ strongsufficiency ] , and is therefore a strongly sufficient set .	したがって, @xmath974 は命題 [ 強い十分性 ] の基準を満たすノード集合であり,したがって強い十分集合である.
we conclude with an example that illustrates and links several of the main results in this paper .	論文の主要成果を例示し,関連づけている例で締めくくります
in table [ bothvalues ] , we see that @xmath975 and @xmath976 are sets that satisfy the third criterion of proposition [ pretzelcycles ] .	表 [ bothvalues ] では, @xmath975 と @xmath976 が命題 [ プレッツェルサイクル ] の第3の基準を満たす集合であることを確認できます.
figure [ 1and3mod16 ] shows @xmath977 for the set @xmath975 .	図 [ 1and3mod16 ] は集合 @xmath975 の @xmath977 を示しています.
the graph @xmath977 obtained after removing the nodes @xmath2 and @xmath35 from @xmath978 and then removing any nodes or edges that are not contained in a cycle . ]	@xmath977のグラフは @xmath2と@xmath35のノードを @xmath978から取り除き,次にサイクルに含まれていないノードやエッジを削除した後に得られる. ]
notice that the connected component containing @xmath179 has the property that every red arrow must be followed by at least two black arrows , and the connected component containing @xmath979 has the opposite property : every black arrow must be followed by at least two red arrows in any infinite path .	@ xmath179 を含む接続コンポーネントは, 赤色の矢印に少なくとも2つの黒色の矢印が続くという性質を持ち, @ xmath979 を含む接続コンポーネントは, 逆の性質を持つことに注意してください: 任意の無限経路で, 黒色の矢印に少なくとも2つの赤色の矢印が続く必要があります.
hence , it does indeed satisfy the third criterion of proposition [ pretzelcycles ] , and so every nontrivial cycle must contain an element congruent to @xmath2 or @xmath35 mod @xmath553 , i.e.	したがって,これは命題の第3の基準を満たしているので,すべての非小のサイクルには @xmath2 または @xmath35 mod @xmath553 に一致する要素が含まれなければならない,つまり
@xmath975 is a cycle sufficient set .	@ xmath975 はサイクルの足し算セットです.
notice further that the components exhibit the self color duality in @xmath978 : the connected component of @xmath179 maps to the connected component of @xmath979 under @xmath774 , and in fact one component can be reflected onto the other , with the colors of the arrows reversed , matching each node with its @xmath774-dual .	さらに @ xmath978 のコンポーネントは @ xmath179 のコンポーネントが @ xmath774 のコンポーネントにマップされ, 実際には, 矢印の色が逆転して,各ノードが @ xmath774 の二元とマッチする形で, 1 つのコンポーネントが他のコンポーネントに反映されることもあります.
finally , notice that @xmath980 and @xmath981 .	最後に @xmath980 と @xmath981 に注目してください
by the self color duality of @xmath978 , it follows that removing the nodes @xmath45 and @xmath982 from @xmath978 , and then removing the nodes and edges not contained in any cycle , results in the same graph @xmath977 shown in figure [ 1and3mod16 ] .	@ xmath978 の自己色二元性により, @ xmath978 から @ xmath45 と @ xmath982 のノードを取り除き,次に,どのサイクルにも含まれていないノードとエッジを取り除くと,図 [ 1and3mod16 ] に示された同じグラフ @ xmath977 が得られる.
thus @xmath976 is a cycle sufficient set as well .	したがって @ xmath976 は周期的足し算の集合である.
the authors would like to thank gina monks for her love and support throughout this research project .	この研究プロジェクトを通して提供してくれた愛情とサポートに感謝します
several lines of evidence suggest that cold , dense gas clouds make a substantial contribution to the total mass of dark halos .	寒い密集したガス雲が暗黒ハロの総質量に大きく貢献していることが示唆されています
if so then physical collisions between clouds must occur ; these cause strong , radiative shocks to propagate through the cold gas , with the startling implication that all `` dark '' halos must be luminous .	雲同士の物理的な衝突が起きると強い放射性ショックが冷たいガスを通して広がり暗黒のハロは全て光を発する
the expected luminosity is a strong function of halo velocity dispersion , and should contribute a significant fraction of the observed x - ray emission from clusters of galaxies , if dark halos are predominantly made of cold gas .	予想される輝度はハロの速度の分散に大きく依存し, 銀河団から観測されたX線放射の重要な部分を占めるはずです. もし暗いハロが冷たいガスで主に構成されているなら
existing data do not exclude this possibility ; indeed two particular expectations of the luminous - halo model are borne out in the x - ray data , and thus give support to the cold - cloud dark matter model .	現存するデータではこの可能性は排除できない. 実際光るハロモデルに関する2つの期待はX線データで裏付けられ, 寒い雲の暗黒物質モデルを裏付けている.
first we find a luminosity - temperature correlation of the form @xmath0 , as seen in recent analyses of cluster samples .	クラスターサンプルを最近分析したところから明らかにした通り光度-温度相関は @xmath0 という形です
secondly the anticipated spectra have substantially more power at low energies than isothermal bremsstrahlung spectra , and might account for the observed `` excess '' euv emission seen from some clusters .	第二に,予想されるスペクトルは,同熱ブレーム放射スペクトルよりも,低エネルギーでかなり高い電力を有しており,いくつかの星団から観測された"過剰"euv放射を説明する可能性がある.
the successes of the luminous - halo model are particularly remarkable because the theory has no free parameters or ad hoc elements .	光のハロモデルが成功した理由は理論には自由なパラメータや特別要素がないからです
the model can be tested by the x - ray satellite chandra , which should resolve the virgo cluster into @xmath1 point - like , transient x - ray sources .	このモデルをX線衛星チャンドラでテストできるのでヴァージー星団を @xmath1の点のように短時間的なX線源に解くべきでしょう
non - detection of any such sources by chandra can constrain the contribution of cold gas clouds to be @xmath2% of the total matter density in the universe , assuming virgo to be representative .	寒いガス雲の貢献は宇宙の物質密度の @xmath2% に制限されますヴァージーゴが代表的であると仮定します
psfig.sty = 2em # 1to 0pt#1 = 17.5 cm = 24.6 cm = -2.5 cm = -1.0 cm = -1.0 cm research centre for theoretical astrophysics , + school of physics a28 , university of sydney , nsw 2006 + [email protected] + * keywords : * dark matter galaxies : clusters galaxies : halos several years ago it was proposed that cold gas could make up a significant fraction of the dark matter in spiral galaxies ( pfenniger , combes & martinet 1994 ) .	psfig.sty = 2em # 1to 0pt#1 = 17.5 cm = 24.6 cm = -2.5 cm = -1.0 cm = -1.0 cm 理論天体物理学研究センター, + 物理学部 a28, シドニー大学, NSW 2006 + [email protected] + * キーワード: * ダークマター銀河: 銀河団: ハロ数年前,冷たいガスが渦巻銀河のダークマターの重要な部分を占める可能性があると提案されました (pfenniger, combes & martinet 1994).
this particular proposal advocated massive , fractal gas clouds distributed in a thin disk , but subsequent authors have contemplated spherical clouds in the ( dynamically more conventional ) context of a quasi - spherical halo ( henriksen & widrow 1995 ; de paolis et al 1995 ; gerhard & silk 1996 ; walker & wardle 1998 ) .	この提案では薄い円盤に散布した巨大なフラクタルガス雲が提唱されたが,後の著者は準球状ハロの (動的に従来の) 文脈で球状雲を考察した (Henriksen & widrow 1995; de paolis et al 1995; gerhard & silk 1996;
walker & wardle s ( 1998 ) model for extreme scattering events ( radio wave lensing events ) requires that essentially _ all _ of the galactic dark matter be in the form of cold , dense gas clouds .	ウォーカーとウォードルの (1998年) 極度の散乱現象 (ラジオ波レンズ現象) のモデルでは銀河の暗黒物質のほとんどは寒くて密集したガス雲の形になっていると仮定しています
data on galactic emissions notably in the @xmath3-ray region ( de paolis et al 1995 ; kalberla , shchekinov & dettmar 1999 ) and lmc microlensing properties ( draine 1998 ; rafikov & draine 2000 ) do not exclude this possibility .	特に @xmath3-ray領域 (de paolis et al 1995; kalberla, shchekinov & dettmar 1999) と lmc マイクロレンズ特性 (draine 1998; rafikov & draine 2000) に関する銀河の放射に関するデータは,この可能性を排除していない.
a natural question , then , is to ask whether all of the dark matter in all halos ( galaxies and clusters of galaxies ) might assume the form of cold gas .	銀河や銀河団のハロの全ての暗黒物質が冷たいガスという形をとるのかという疑問は当然です
however , this extension precipitates a conflict with established ideas , because clusters of galaxies are generally assumed to be so large that they are representative samples of the universe , and well - known arguments favour a predominantly non - baryonic universe ( e.g.	しかし,この拡張は既定の考えと衝突を早め,銀河団は一般的に宇宙の代表的なサンプルであるほど大きく仮定されており,よく知られている議論は主に非バリオン宇宙 (例えば,
peebles 1993 ) .	ペンシルベニア州
one possible resolution of this conflict has been considered by walker & wardle ( 1999 ) , who emphasised the loopholes in the case for non - baryonic dark matter .	この対立の解決の1つの可能性は,ウォーカーとウォードル (1999) によって検討され, 非バリオン暗黒物質のケースにおける抜け穴を強調した.
even in the absence of a resolution , though , it is useful to contemplate purely baryonic models of dark halos , in order to clarify the strengths and weaknesses of these models ; that is the spirit of this paper .	解像度がなくても, 暗黒ハロの純粋なバリオンモデルを考察することが有用です. これらのモデルの強みと弱みを明らかにするために; これがこの論文の精神です.
three discoveries in the last two years have promoted the basic idea of dark matter in the form of cold , dense gas clouds .	暗黒物質の基本的な考え方を推進しました冷たい密集したガス雲の形です
first walker & wardle ( 1998 ) were able to explain the enigmatic `` extreme scattering events '' ( fiedler et al 1987 ) as radio - wave lensing events caused by the photoionised surfaces of cold clouds .	ウォーカーとウォードル (1998年) は謎の"極度の散乱現象" (フィードラー等 1987年) を冷たい雲の光イオン化された表面によって引き起こされる放射波レンズ現象として説明することができた.
this model requires `` lens '' radii of order 2 au , individual masses in the planetary range , and a total mass which dominates the mass of the galaxy .	惑星の質量と銀河の質量に優位な総質量が必要です. 銀河の質量と銀河の質量に優位な総質量が必要です.
secondly , dixon et al ( 1998 ) found that the @xmath3-ray background contains a substantial component attributable to the galactic halo ; given that the diffuse gas in the galactic plane is the principal feature of the @xmath3-ray sky ( e.g.	第二に,ディクソンらは (1998年) 銀河のハロに相当する物質が @xmath3-ray背景にあることを発見した. 銀河平面の拡散したガスが @xmath3-ray空の主要な特徴であることから (例えば,
bloemen 1989 ) , this is prima facie evidence for unseen gas in the galactic halo ( de paolis et al 1995 ) .	銀河のハロに観測されていないガスが存在している証拠です (DePaolis et al 1995)
thirdly , walker ( 1999 : w99 ) showed that the cold - cloud model predicts a relation between visible mass and halo velocity dispersion , @xmath4 , which agrees extraordinarily well with data on spiral galaxies .	3つ目はウォーカー (1999年: w99年) が示した冷雲モデルが観測可能な質量とハロ速度の分散 @xmath4との関係を予測していることが渦巻き銀河のデータと非常によく一致している.
indeed this result appears to underlie the tully - fisher relation , with the latter following when most of the visible mass is in stellar form .	実際この結果はターリー-フィッシャー関係に基づいているようです観測可能な質量のほとんどが恒星の形であるとき観測されるのはターリー-フィッシャー関係です
in the model of w99 these results arise from consideration of the collisions which must occur between clouds ( gerhard & silk 1996 ) ; such collisions destroy the colliding pair , and in this picture the visible content of any halo increases with time as dark matter is converted to visible forms .	w99のモデルでは,これらの結果は雲の衝突を考慮して生じる (Gerhard & Silk 1996). このような衝突は衝突するペアを破壊し,この画像では,暗黒物質が可視化されるにつれて,時間とともにハローの可視成分が増加します.
the success of this simple picture of ( visible ) galaxy assembly encourages further investigation into the physics of cloud - cloud collisions .	雲同士の衝突の物理学のさらなる調査を促します銀河の集合体についてのこの単純な画像の成功は
one of the most basic features of the collision process is that it involves strong shocks in the cold gas .	衝突過程の最も基本的な特徴の 1つは冷たいガスに強い衝撃が伴うことです
by virtue of the high particle densities ( @xmath5 ) within the clouds , the post - shock radiative cooling time - scales are very short and the shocks are radiative .	雲の内部にある高粒子密度 (xmath5) のおかげで衝撃後の放射性冷却の時間スケールは非常に短く衝撃は放射性です
this means that the bulk of the kinetic energy dissipated during a collision goes into radiation , implying a minimum level of emission from `` dark '' halos .	これは衝突時に放出された動能の大部分は放射に変換され, 暗黒のハロから最小レベルの放射が発生することを意味します
this is a key prediction which must be squared with the data : is the model in conflict with observations ?	これはデータと正方形にしなければならない重要な予測です: モデルと観測は矛盾しているのでしょうか?

at left , the graph formed by identifying the pairs of nodes in @xmath856 that map to each other under @xmath774 .

左側では @ xmath856 のノードペアを @ xmath774 のノードペアとマッピングすることで形成されたグラフです.

at right , the graph @xmath876 . ]

右のグラフは @xmath876 です. ]

more generally , we can fold the graphs @xmath48 onto any @xmath877 for @xmath878 in a similar manner using the endomorphisms studied in @xcite .

より一般的には @ xcite で研究したエンドモルフィズムを使って @ xmath48 のグラフを @ xmath877 の任意の @ xmath877 に折り畳むことができます.

for each @xmath879 , define @xmath880 to be the map given by @xmath881 where @xmath882 for all @xmath212 .

@ xmath879 に対して @ xmath880 を @ xmath881 によって与えられたマップとして定義し,ここで @ xmath882 はすべての @ xmath212 に対して定義します.

then @xmath883 is an endomorphism of @xmath1 .

@xmath883は @xmath1のエンドモルフィズムである.

note that @xmath884 and @xmath885 .

注目してください @xmath884 と @xmath885

the aim of this section is to prove the following result , which enables us to obtain more strongly sufficient sets modulo powers of @xmath45 .

このセクションの目的は,次の結果を証明することであり,これにより, @ xmath45 の強力に十分な集合の乗のモジュールを得ることができます.

[ mainfolding ] suppose @xmath886 satisfy the criterion for strong sufficiency of proposition [ strongsufficiency ] for @xmath887 .

@xmath886が @xmath887の強い足し算の基準を満たしているとする.

let @xmath888 be the length of the largest cycle in @xmath889 , and let @xmath17 be any positive integer satisfying @xmath890 .

@ xmath888 は @ xmath889 の最大の周期の長さで, @ xmath17 は @ xmath890 を満たす正の整数で,

then the preimage of @xmath891 under @xmath892 modulo @xmath893 also satisfies the criterion from proposition [ strongsufficiency ] , and is therefore a strongly sufficient set .

ならば @ xmath891 の前像は @ xmath892 のモジュール @ xmath893 の条件も満たし,したがって強い足し量集合である.

in table [ loopsvalues ] , we see that @xmath380 satisfies the criterion for strong sufficiency of proposition [ strongsufficiency ] .

表 [ ループ値 ] で @xmath380 が提案の強い十分性基準を満たしていることがわかります.

we see from figure [ foldingexample ] that the inverse image of @xmath894 under @xmath895 is the set @xmath896 , which is therefore also strongly sufficient .

図 [ 折り畳み例 ] から @ xmath894 の逆像が @ xmath895 の集合 @ xmath896 であることがわかります.

indeed , @xmath896 also appears in table [ loopsvalues ] .

実際, @ xmath896 は表 [ ループ値 ] にも表示されます.

we can therefore unfold this set another time under @xmath895 , which shows that @xmath897 is also strongly sufficient .

この集合を @ xmath895 で別の時間展開できます.これは @ xmath897 も十分に十分であることを示しています.

to prove theorem [ mainfolding ] , we introduce the notation established in @xcite , for any @xmath898 , write @xmath899 $ ] to denote the equivalence class of @xmath38 under the equivalence relation @xmath900 if and only if @xmath901 , i.e.

定理 [ メインフォールディング ] を証明するために, @xcite で確立された記号を導入します.任意の @xmath898 に対して, @xmath899 $ ] を書き, @xmath38 の等価クラスを等価関係 @xmath900 の下で,そして,ただし, @xmath901 の場合,すなわち

@xmath902=h_{m_{k}}^{-1}\left(\left\ { h_{m_{k}}\left(a\right)\right\ } \right)$ ] .

フォークの左に左に右に左に

notice that @xmath892 restricts to a well - defined surjective map @xmath903 for any @xmath12 and @xmath904 .

@ xmath892 は @ xmath903 の任意の @ xmath12 と @ xmath904 の定義された表面的なマップに制限されていることに注意してください.

we also use @xmath905 to denote either the congruence class of @xmath906 modulo @xmath11 or @xmath893 when the power of @xmath45 is understood , and using this notation we have @xmath907 .

@xmath905は @xmath906の対数 @xmath11または @xmath893の対数クラスを表すためも使用できます.これは @xmath45の乗が理解されている場合であり,この記号を使用すると @xmath907が得られます.

hence , @xmath908 also restricts to an equivalence relation @xmath909 on @xmath910 , in which residues @xmath905 and @xmath911 are equivalent if and only if @xmath912 .

したがって, @ xmath908 は @ xmath910 の等価関係 @ xmath909 にも制限されます. 余剰次 @ xmath905 と @ xmath911 は @ xmath912 の場合のみ等価である.

we also denote the @xmath909-equivalence class of @xmath905 by @xmath913 $ ] , i.e.

@xmath905の @xmath909等価クラスも @xmath913 $ ] で表します

@xmath913=\overline{h}_{m_{k}}^{-1}\left(\left\ { \overline{h}_{m_{k}}\left(\overline{a}\right)\right\ } \right)$ ] .

オーバーライン{h}_{m_{k}}^{-1}\ left\ left\ {\ overline{h}_{m_{k}}\ left\ \ overline{a}\ right\ \ right\ } \ right) $ ] オーバーライン{h}_{m_{k}} \ left\ \ left\ \ \ overline{h}_{m_{k}} \ left\ \ left\ \ \ overline{a}\ \ right\ \ right\ \ \ right) $ ] オーバーライン{h}_{m_{k}} \ \ left\ \ left\ \ \ left\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \

notice that with this notation we have @xmath914=\overline{\left[a\right]}$ ] .

オーバーライン{\ left[a\right]}$ ] となります.

throughout this section , we write @xmath915 to indicate that there is an arrow ( either red or black ) from @xmath4 to @xmath20 in the digraph @xmath27 , @xmath916 , or @xmath48 .

このセクションでは @ xmath915 を書き, @ xmath27, @ xmath916,または @ xmath48 の二進図に @ xmath4 から @ xmath20 までの矢印 (赤か黒か) が表示される.

[ keenlemma1 ] there is an arrow @xmath917 in @xmath48 if and only if there exist @xmath918 $ ] and @xmath919 $ ] for which @xmath920 in @xmath916 .

[ keenlemma1 ] @xmath917 が @xmath48 に存在する場合と,その場合のみ @xmath918 $ ] と @xmath919 $ ] が @xmath920 が @xmath916 に存在する場合がある.

in this situation such arrows between the elements of @xmath921 $ ] and @xmath922 $ ] form a bijection between @xmath921 $ ] and @xmath922 $ ] .

この状況では @xmath921 $ ] と @xmath922 $ ] の要素の間の矢印が @xmath921 $ ] と @xmath922 $ ] の間の二項式を形成します.

suppose @xmath918 $ ] and @xmath919 $ ] such that @xmath920 in @xmath916 .

@xmath918 $ ] と @xmath919 $ ] を @xmath920 が @xmath916 にあるように仮定します.

then there exist @xmath923 in the congruence classes @xmath905 and @xmath911 modulo @xmath893 respectively , @xmath37with @xmath924 .

対応クラスに @ xmath923 が存在し,それぞれ @ xmath905 と @ xmath911 のモジュール @ xmath893, @ xmath37 と @ xmath924 が存在する.

then since @xmath892 is an endomorphism of @xmath1 , @xmath925 thus @xmath926 in @xmath27 and thus @xmath927 in @xmath48 .

@xmath892は @xmath1 のエンドモルフィズムであるので, @xmath925 は @xmath27 の @xmath926 で, @xmath48 の @xmath927 です.

conversely , suppose @xmath917 in @xmath48 .

逆で @ xmath917 が @ xmath48 に入るとします

then @xmath928 in @xmath27 .

@xmath27に @xmath928を入れます

therefore @xmath929 .

だから @xmath929

thus @xmath930 and thus @xmath931=\left[t\left(x\right)\right]$ ] so taking @xmath932 and @xmath933 we have @xmath934 in @xmath27 and consequently @xmath920 in @xmath916 and @xmath935=[\overline{x}]$ ] and @xmath936=\left[\overline{y}\right]$ ] .

@xmath930と @xmath931=\ left[t\ left(x\ right) \ right]$ ] となるので @xmath932と @xmath933を入れると @xmath934が @xmath27に,そして @xmath920が @xmath916と @xmath935=[\ overline{x}]$ ] と @xmath936=\ left[\ overline{y}\ right]$ ] になります.

let @xmath937 be nodes in @xmath916 such that @xmath938 .

@ xmath937 は @ xmath916 のノードで @ xmath938 となるようにします.

then @xmath939 for some @xmath38 and @xmath940 .

後に @xmath939 と @xmath38 と @xmath940 を入れます

since @xmath1 restricts to a bijection between @xmath902 $ ] and @xmath941 $ ] by the proof of lemma 23 in @xcite it induces a bijection from @xmath942}=\left[s\right]$ ] to @xmath943}=\left[t\right]$ ] in @xmath916 .

@xmath1は @xmath902 $ ] と @xmath941 $ ] の間のバイジェクションに @xcite のレマ23の証明によって @xmath942}=\left[s\right]$ ] から @xmath943}=\left[t\right]$ ] のバイジェクションを誘導する.

[ keenlemma4 ] suppose @xmath944 are nodes in @xmath48 such that the subgraph induced by these nodes is a cycle .

[ keenlemma4 ] @ xmath944 が @ xmath48 のノードであると仮定すると,これらのノードによって誘導されるサブグラフはサイクルである.

then the subgraph induced by @xmath945 is a union of disjoint cycles in @xmath916 .

@xmath945によって誘導されたサブグラフは @xmath916の不結合サイクルの結合です.

consider a sequence of nodes @xmath944 in @xmath48 that form a cycle in @xmath48 , such that the only arrows between the @xmath946 s are the arrows forming the cycle .

@ xmath48 の @ xmath944 のノードが @ xmath48 のサイクルを形成する順序を @ xmath946 s の間の矢印がサイクルを形成する矢印であるように考える.

then by lemma [ keenlemma1 ] , the arrows from nodes of @xmath947 and @xmath948 form a bijection between these sets for any @xmath949 ( where we set @xmath950 for convenience ) .

利メマ [ keenlemma1 ] によって @ xmath947 と @ xmath948 のノードからの矢印は @ xmath949 の任意の集合 (便利のために @ xmath950 を設定する) の間にある二項式を形成します.

now , given a node @xmath28 in one of the sets @xmath947 , there is exactly one arrow @xmath951 for some @xmath952 .

集合の @ xmath947 の 1 つのノード @ xmath28 を与えると, @ xmath952 の 1 つの矢印 @ xmath951 が正確に存在する.

moreover , since the only arrows between the @xmath946 s are the arrows forming the cycle , there are no arrows from @xmath28 to any other node in @xmath945 .

さらに @ xmath946s の間の矢印はサイクルを形成する矢印のみなので, @ xmath28 から @ xmath945 の他のノードへの矢印はありません.

similarly , there is a unique arrow @xmath953 for some @xmath954 , and there are no other arrows from @xmath955 into @xmath945.s we continue this process to define a sequence of nodes @xmath956 .

同様に, @ xmath954 に @ xmath953 という矢印が 1 つだけあり, @ xmath955 から @ xmath945 までの矢印は 1 つしかありません.このプロセスを続けると @ xmath956 のノードの配列が定義されます.

since there are only a finite number of nodes in @xmath957 , the sequence @xmath958 must be eventually repeating , say with minimum period @xmath319 .

@ xmath957 のノード数は有限なので, @ xmath958 のシーケンスが最終的に繰り返されるはずです. 例えば,最小周期 @ xmath319 といった場合です.

suppose @xmath959 is the first entry at which the sequence repeats .

@ xmath959 が列が繰り返される最初のエントリーだと仮定します.

then both @xmath960 and @xmath961 , and so @xmath962and @xmath963 must both lie in @xmath964.

@xmath960と@xmath961の両方 @xmath962と@xmath963は @xmath964に含まれているはずです

@xmath37 but @xmath965 by minimality , contradicting lemma [ keenlemma1 ] .

@xmath37 でも @xmath965 は最小限で矛盾するレマ [ keenlemma 1 ] です

it follows that @xmath966 , and so the sequence @xmath958 is a cycle .

続いて @ xmath966,そして @ xmath958 のシーケンスがサイクルになります.

similarly , choosing a node @xmath967 not in this cycle , there is a cycle @xmath968 that must be disjoint from the previous cycle .

同様に,このサイクルにない @ xmath967 のノードを選択すると,前のサイクルから分離しなければならない @ xmath968 のサイクルがあります.

continuing in this manner , we see that @xmath945 is a union of disjoint cycles in @xmath969 we now have the tools to prove our main result on folding .

@xmath945は @xmath969の不結合のサイクルを組み合わせていることがわかります折り畳みに関する主な結果を証明するツールができました

[ proof of theorem [ mainfolding ] ] suppose @xmath886 satisfy the criterion for strong sufficiency of proposition [ strongsufficiency ] for @xmath887 .

仮説の証明 [ メインフォールド ] @xmath886 が @xmath887 の提案の強い十分性 [ 強い十分性 ] の基準を満たしているとする.

let @xmath970 be the graph formed by deleting the preimage of @xmath891 under @xmath971 and all edges which are attached to those nodes , followed by the edges which are not part of a cycle in the remaining graph .

@ xmath970 は @ xmath891 の前像とそれらのノードに付属しているすべてのエッジを削除して形成されるグラフで,その後に残っているグラフのサイクルの一部でないエッジが続く.

since the edges that remain are part of cycles , the cycles containing them map to cycles in @xmath972 .

残った辺はサイクルの一部なので @ xmath972 のサイクルにマッピングされます

since the inverse image of such a cycle is a disjoint union of cycles by lemma [ keenlemma4 ] , @xmath970 consists of a disjoint union of cycles .

このようなサイクルの逆像は,レマ [ keenlemma4 ] によってサイクルを分離した結合であるので, @xmath970 はサイクルを分離した結合から成ります.

let @xmath888 be the length of the largest cycle in @xmath889 , and suppose @xmath890 .

@ xmath888は @ xmath889の最大周期の長さで, @ xmath890を仮定します.

by corollary 22 in @xcite , none of the cycles in @xmath970 has length greater that @xmath973 .

@ xcite の22番目の結果として, @ xmath970 の周期のどれも @ xmath973 よりも長くない.

thus the maximum cycle in @xmath970 has length less than @xmath354 .

したがって @ xmath970 の最大サイクルは @ xmath354 より短い長さです.

thus @xmath974 is a set of nodes that satisfies the criterion of proposition [ strongsufficiency ] , and is therefore a strongly sufficient set .

したがって, @xmath974 は命題 [ 強い十分性 ] の基準を満たすノード集合であり,したがって強い十分集合である.

we conclude with an example that illustrates and links several of the main results in this paper .

論文の主要成果を例示し,関連づけている例で締めくくります

in table [ bothvalues ] , we see that @xmath975 and @xmath976 are sets that satisfy the third criterion of proposition [ pretzelcycles ] .

表 [ bothvalues ] では, @xmath975 と @xmath976 が命題 [ プレッツェルサイクル ] の第3の基準を満たす集合であることを確認できます.

figure [ 1and3mod16 ] shows @xmath977 for the set @xmath975 .

図 [ 1and3mod16 ] は集合 @xmath975 の @xmath977 を示しています.

the graph @xmath977 obtained after removing the nodes @xmath2 and @xmath35 from @xmath978 and then removing any nodes or edges that are not contained in a cycle . ]

@xmath977のグラフは @xmath2と@xmath35のノードを @xmath978から取り除き,次にサイクルに含まれていないノードやエッジを削除した後に得られる. ]

notice that the connected component containing @xmath179 has the property that every red arrow must be followed by at least two black arrows , and the connected component containing @xmath979 has the opposite property : every black arrow must be followed by at least two red arrows in any infinite path .

@ xmath179 を含む接続コンポーネントは, 赤色の矢印に少なくとも2つの黒色の矢印が続くという性質を持ち, @ xmath979 を含む接続コンポーネントは, 逆の性質を持つことに注意してください: 任意の無限経路で, 黒色の矢印に少なくとも2つの赤色の矢印が続く必要があります.

hence , it does indeed satisfy the third criterion of proposition [ pretzelcycles ] , and so every nontrivial cycle must contain an element congruent to @xmath2 or @xmath35 mod @xmath553 , i.e.

したがって,これは命題の第3の基準を満たしているので,すべての非小のサイクルには @xmath2 または @xmath35 mod @xmath553 に一致する要素が含まれなければならない,つまり

@xmath975 is a cycle sufficient set .

@ xmath975 はサイクルの足し算セットです.

notice further that the components exhibit the self color duality in @xmath978 : the connected component of @xmath179 maps to the connected component of @xmath979 under @xmath774 , and in fact one component can be reflected onto the other , with the colors of the arrows reversed , matching each node with its @xmath774-dual .

さらに @ xmath978 のコンポーネントは @ xmath179 のコンポーネントが @ xmath774 のコンポーネントにマップされ, 実際には, 矢印の色が逆転して,各ノードが @ xmath774 の二元とマッチする形で, 1 つのコンポーネントが他のコンポーネントに反映されることもあります.

finally , notice that @xmath980 and @xmath981 .

最後に @xmath980 と @xmath981 に注目してください

by the self color duality of @xmath978 , it follows that removing the nodes @xmath45 and @xmath982 from @xmath978 , and then removing the nodes and edges not contained in any cycle , results in the same graph @xmath977 shown in figure [ 1and3mod16 ] .

@ xmath978 の自己色二元性により, @ xmath978 から @ xmath45 と @ xmath982 のノードを取り除き,次に,どのサイクルにも含まれていないノードとエッジを取り除くと,図 [ 1and3mod16 ] に示された同じグラフ @ xmath977 が得られる.

thus @xmath976 is a cycle sufficient set as well .

したがって @ xmath976 は周期的足し算の集合である.

the authors would like to thank gina monks for her love and support throughout this research project .

この研究プロジェクトを通して提供してくれた愛情とサポートに感謝します

several lines of evidence suggest that cold , dense gas clouds make a substantial contribution to the total mass of dark halos .

寒い密集したガス雲が暗黒ハロの総質量に大きく貢献していることが示唆されています

if so then physical collisions between clouds must occur ; these cause strong , radiative shocks to propagate through the cold gas , with the startling implication that all `` dark '' halos must be luminous .

雲同士の物理的な衝突が起きると強い放射性ショックが冷たいガスを通して広がり暗黒のハロは全て光を発する

the expected luminosity is a strong function of halo velocity dispersion , and should contribute a significant fraction of the observed x - ray emission from clusters of galaxies , if dark halos are predominantly made of cold gas .

予想される輝度はハロの速度の分散に大きく依存し, 銀河団から観測されたX線放射の重要な部分を占めるはずです. もし暗いハロが冷たいガスで主に構成されているなら

existing data do not exclude this possibility ; indeed two particular expectations of the luminous - halo model are borne out in the x - ray data , and thus give support to the cold - cloud dark matter model .

現存するデータではこの可能性は排除できない. 実際光るハロモデルに関する2つの期待はX線データで裏付けられ, 寒い雲の暗黒物質モデルを裏付けている.

first we find a luminosity - temperature correlation of the form @xmath0 , as seen in recent analyses of cluster samples .

クラスターサンプルを最近分析したところから明らかにした通り光度-温度相関は @xmath0 という形です

secondly the anticipated spectra have substantially more power at low energies than isothermal bremsstrahlung spectra , and might account for the observed `` excess '' euv emission seen from some clusters .

第二に,予想されるスペクトルは,同熱ブレーム放射スペクトルよりも,低エネルギーでかなり高い電力を有しており,いくつかの星団から観測された"過剰"euv放射を説明する可能性がある.

the successes of the luminous - halo model are particularly remarkable because the theory has no free parameters or ad hoc elements .

光のハロモデルが成功した理由は理論には自由なパラメータや特別要素がないからです

the model can be tested by the x - ray satellite chandra , which should resolve the virgo cluster into @xmath1 point - like , transient x - ray sources .

このモデルをX線衛星チャンドラでテストできるのでヴァージー星団を @xmath1の点のように短時間的なX線源に解くべきでしょう

non - detection of any such sources by chandra can constrain the contribution of cold gas clouds to be @xmath2% of the total matter density in the universe , assuming virgo to be representative .

寒いガス雲の貢献は宇宙の物質密度の @xmath2% に制限されますヴァージーゴが代表的であると仮定します

psfig.sty = 2em # 1to 0pt#1 = 17.5 cm = 24.6 cm = -2.5 cm = -1.0 cm = -1.0 cm research centre for theoretical astrophysics , + school of physics a28 , university of sydney , nsw 2006 + [email protected] + * keywords : * dark matter galaxies : clusters galaxies : halos several years ago it was proposed that cold gas could make up a significant fraction of the dark matter in spiral galaxies ( pfenniger , combes & martinet 1994 ) .

psfig.sty = 2em # 1to 0pt#1 = 17.5 cm = 24.6 cm = -2.5 cm = -1.0 cm = -1.0 cm 理論天体物理学研究センター, + 物理学部 a28, シドニー大学, NSW 2006 + [email protected] + * キーワード: * ダークマター銀河: 銀河団: ハロ数年前,冷たいガスが渦巻銀河のダークマターの重要な部分を占める可能性があると提案されました (pfenniger, combes & martinet 1994).

this particular proposal advocated massive , fractal gas clouds distributed in a thin disk , but subsequent authors have contemplated spherical clouds in the ( dynamically more conventional ) context of a quasi - spherical halo ( henriksen & widrow 1995 ; de paolis et al 1995 ; gerhard & silk 1996 ; walker & wardle 1998 ) .

この提案では薄い円盤に散布した巨大なフラクタルガス雲が提唱されたが,後の著者は準球状ハロの (動的に従来の) 文脈で球状雲を考察した (Henriksen & widrow 1995; de paolis et al 1995; gerhard & silk 1996;

walker & wardle s ( 1998 ) model for extreme scattering events ( radio wave lensing events ) requires that essentially _ all _ of the galactic dark matter be in the form of cold , dense gas clouds .

ウォーカーとウォードルの (1998年) 極度の散乱現象 (ラジオ波レンズ現象) のモデルでは銀河の暗黒物質のほとんどは寒くて密集したガス雲の形になっていると仮定しています

data on galactic emissions notably in the @xmath3-ray region ( de paolis et al 1995 ; kalberla , shchekinov & dettmar 1999 ) and lmc microlensing properties ( draine 1998 ; rafikov & draine 2000 ) do not exclude this possibility .

特に @xmath3-ray領域 (de paolis et al 1995; kalberla, shchekinov & dettmar 1999) と lmc マイクロレンズ特性 (draine 1998; rafikov & draine 2000) に関する銀河の放射に関するデータは,この可能性を排除していない.

a natural question , then , is to ask whether all of the dark matter in all halos ( galaxies and clusters of galaxies ) might assume the form of cold gas .

銀河や銀河団のハロの全ての暗黒物質が冷たいガスという形をとるのかという疑問は当然です

however , this extension precipitates a conflict with established ideas , because clusters of galaxies are generally assumed to be so large that they are representative samples of the universe , and well - known arguments favour a predominantly non - baryonic universe ( e.g.

しかし,この拡張は既定の考えと衝突を早め,銀河団は一般的に宇宙の代表的なサンプルであるほど大きく仮定されており,よく知られている議論は主に非バリオン宇宙 (例えば,

peebles 1993 ) .

ペンシルベニア州

one possible resolution of this conflict has been considered by walker & wardle ( 1999 ) , who emphasised the loopholes in the case for non - baryonic dark matter .

この対立の解決の1つの可能性は,ウォーカーとウォードル (1999) によって検討され, 非バリオン暗黒物質のケースにおける抜け穴を強調した.

even in the absence of a resolution , though , it is useful to contemplate purely baryonic models of dark halos , in order to clarify the strengths and weaknesses of these models ; that is the spirit of this paper .

解像度がなくても, 暗黒ハロの純粋なバリオンモデルを考察することが有用です. これらのモデルの強みと弱みを明らかにするために; これがこの論文の精神です.

three discoveries in the last two years have promoted the basic idea of dark matter in the form of cold , dense gas clouds .

暗黒物質の基本的な考え方を推進しました冷たい密集したガス雲の形です

first walker & wardle ( 1998 ) were able to explain the enigmatic `` extreme scattering events '' ( fiedler et al 1987 ) as radio - wave lensing events caused by the photoionised surfaces of cold clouds .

ウォーカーとウォードル (1998年) は謎の"極度の散乱現象" (フィードラー等 1987年) を冷たい雲の光イオン化された表面によって引き起こされる放射波レンズ現象として説明することができた.

this model requires `` lens '' radii of order 2 au , individual masses in the planetary range , and a total mass which dominates the mass of the galaxy .

惑星の質量と銀河の質量に優位な総質量が必要です. 銀河の質量と銀河の質量に優位な総質量が必要です.

secondly , dixon et al ( 1998 ) found that the @xmath3-ray background contains a substantial component attributable to the galactic halo ; given that the diffuse gas in the galactic plane is the principal feature of the @xmath3-ray sky ( e.g.

第二に,ディクソンらは (1998年) 銀河のハロに相当する物質が @xmath3-ray背景にあることを発見した. 銀河平面の拡散したガスが @xmath3-ray空の主要な特徴であることから (例えば,

bloemen 1989 ) , this is prima facie evidence for unseen gas in the galactic halo ( de paolis et al 1995 ) .

銀河のハロに観測されていないガスが存在している証拠です (DePaolis et al 1995)

thirdly , walker ( 1999 : w99 ) showed that the cold - cloud model predicts a relation between visible mass and halo velocity dispersion , @xmath4 , which agrees extraordinarily well with data on spiral galaxies .

3つ目はウォーカー (1999年: w99年) が示した冷雲モデルが観測可能な質量とハロ速度の分散 @xmath4との関係を予測していることが渦巻き銀河のデータと非常によく一致している.

indeed this result appears to underlie the tully - fisher relation , with the latter following when most of the visible mass is in stellar form .

実際この結果はターリー-フィッシャー関係に基づいているようです観測可能な質量のほとんどが恒星の形であるとき観測されるのはターリー-フィッシャー関係です

in the model of w99 these results arise from consideration of the collisions which must occur between clouds ( gerhard & silk 1996 ) ; such collisions destroy the colliding pair , and in this picture the visible content of any halo increases with time as dark matter is converted to visible forms .

w99のモデルでは,これらの結果は雲の衝突を考慮して生じる (Gerhard & Silk 1996). このような衝突は衝突するペアを破壊し,この画像では,暗黒物質が可視化されるにつれて,時間とともにハローの可視成分が増加します.

the success of this simple picture of ( visible ) galaxy assembly encourages further investigation into the physics of cloud - cloud collisions .

雲同士の衝突の物理学のさらなる調査を促します銀河の集合体についてのこの単純な画像の成功は

one of the most basic features of the collision process is that it involves strong shocks in the cold gas .

衝突過程の最も基本的な特徴の 1つは冷たいガスに強い衝撃が伴うことです

by virtue of the high particle densities ( @xmath5 ) within the clouds , the post - shock radiative cooling time - scales are very short and the shocks are radiative .

雲の内部にある高粒子密度 (xmath5) のおかげで衝撃後の放射性冷却の時間スケールは非常に短く衝撃は放射性です

this means that the bulk of the kinetic energy dissipated during a collision goes into radiation , implying a minimum level of emission from `` dark '' halos .

これは衝突時に放出された動能の大部分は放射に変換され, 暗黒のハロから最小レベルの放射が発生することを意味します

this is a key prediction which must be squared with the data : is the model in conflict with observations ?

これはデータと正方形にしなければならない重要な予測です: モデルと観測は矛盾しているのでしょうか?