bjoernp/gaps_jpn · Datasets at Hugging Face

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, dettmar r.j .	ティム・ロウ・ジャージー
1999 , a&a , 350 , l9 lieu r. , bonamente m. , mittaz j.p.d .	1999年, A&A, 350年, 19年, ボナメント・M・ミタズ・J・P・D
1999 , apj , 517 , l91 markevitch m. 1998 , apj , 504 , 27 mittaz j.p.d .	1999年,APP, 517年, 1991年,M.M. 1998年,APP, 504年, 27年, 株式会社ミタズ
, lieu r. , lockman f.j 1998 , apj , 498 , l17 moore b. , ghigna s. , governato f. , lake g. , quinn t , stadel j. , tozzi p. 1999 apjl 524 , l19 mushotzky r.f .	ローマン 1998年, ジャーナリズム, 498年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1999年, ローマン 1999年, ローマン 1999年, ローマン 1999年, ローマン 1999年, ローマン 1999年, ローマン 1999年, ローマン 1999年, ローマン 1999年
, loewenstein m. 1997 , apj , 481 , l63 peebles p.j.e .	ローウェンシュタイン 1997年 AAP 481年
1993 `` principles of physical cosmology '' ( princeton univ .	1993年物理宇宙学の原理" (プリンストン大学大学院)
press : princeton ) pfenniger d. , combes f. , martinet l. 1994 , a&a , 285 , 79 rafikov r.r .	プリンストン・プレス) ペンニガー・D. コムズ・F. マルティネット・L. 1994年
, draine b.t .	流出する
2000 apj ( submitted ) astro - ph/0006320 reichart d.e .	2000 apj (提出) アストロ - ph/0006320 リーチャーツ d.e.
, castander f.j .	カスタンドル・フ.
, nichol r.c .	ニック・R・C
1999 , apj , 516 , 1 rephaeli y.	1999年, 年間, 516, 1 件のリファレリ
1995 , araa , 33 , 541 sarazin c.l .	1995, アラ, 33, 541 サラジンC.I.
1988 `` x - ray emissions from clusters of galaxies '' ( cup : cambridge ) sarazin c.l .	1988年銀河団からのX線放射 (カップ:ケンブリッジ)
, lieu r. 1998 , apj , 494 , l177 shull j.m .	ローグ・R. 1998, APJ, 494, I177 シャールJ.M.
, mckee c.f .	クラーク・マッキー
1979 , apj , 227 , 131 walker m. 1999 , mnras 308 , 551 ( w99 ) walker m. , wardle m. 1998 , apj , 498 , l125 walker m. , wardle m. 1999 , pasa , 16 ( 3 ) , 262 wardle m. , walker m. 1999 , apjl , 527 , l109 wu x.p .	1979, APJ, 227, 131 ウォーカー m. 1999, mnras 308, 551 (w99 ) ウォーカー m., ウォードル m. 1998, APJ, 498, l125 ウォーカー m., ウォードル m. 1999, PASA, 16 ( 3 ), 262 ウォードル m., ウォーカー m. 1999, apjl, 527, l109 wu x.p.
, xue y.j .	シュエ・ユ・ジュ
, fang l.z .	ファン・イ・ズ
1999 , apj , 524 , 22	1999年, 年間, 524, 22
we demonstrate a new method for electrical manipulation of nuclear spins utilizing dynamic nuclear polarization induced by quantum hall effect breakdown .	量子ホール効果によるダイナミックな核偏振を利用した核スピンの電気操作の新しい方法を実証しました
nuclear spins are polarized and detected through the hyperfine interaction between a nuclear spin system and a two - dimensional electron system located at an interface of gaas / algaas single heterostructure .	核スピンは極化され, 核スピン系とガース / 藻類単一異質構造のインターフェイスにある二次元電子系との超微細な相互作用によって検出されます.
coherent oscillations between the nuclear - spin quantum states are observed by measuring the longitudinal voltage of the conductor .	導体の一貫的な振動は導体の縦の電圧を測定することによって観測されます
manipulation and detection of nuclear spins have attracted much interests in research field of low - dimensional semiconductor systems ever since the proposed use of nuclear spins as solid - state quantum bits @xcite .	核スピンの操作と検出は核スピンが固体量子ビット @xcite として使用されるようになった時から低次元半導体システムの研究分野に多くの関心を引き寄せています
dynamic nuclear polarization ( dnp ) is one of the essential techniques to initialize nuclear - spin qubits .	ダイナミック・ニュークリアル・ポラライゼーション (dNP) は核スピン量子ビットを初期化するための重要な技術の一つです
so far , coherent manipulation of solid - state nuclear spins has been demonstrated in several low - dimensional semiconductor systems using different kinds of dnp techniques@xcite .	これまで,いくつかの低次元半導体系で, 固体状態の核スピンの協調的な操作が, 様々な種類の dnp テクニックを用いて実証されています.
they utilize spin - flip process of electrons associated with electron scatterings between spin - resolved quantum hall edge channels@xcite , inter - domain scatterings between spin - polarized and -unpolarized domain structures in fractional quantum hall systems@xcite , and spin - selective excitation of electrons by circularly polarized laser beam irradiation@xcite .	電子のスピン・フリップ・プロセスで,スピン解離量子ホール・エッジ・チャネル@xcite, 断片量子ホール・システム@xciteにおけるスピン偏振と偏振のないドメイン構造間のドメイン間分散, 円周的に偏振されたレーザービーム照射@xciteによる電子のスピン選択的刺激が用いられる.
in these dnp techniques , nuclear spins are polarized by the flip - flop process of electron spins @xmath0 and nuclear spins @xmath1 in the hyperfine interaction , @xmath2 , where @xmath3 is the hyperfine constant .	これらのDNP技術では,核スピンは電子スピン @xmath0と核スピン @xmath1のフリップフリッププロセスによって極化され,超細微相互作用, @xmath2で @xmath3が超細微定数である.
in this paper , we report our novel method for coherent manipulation of nuclear spins .	この論文では, 核スピンの協調的な操作のための新しい方法について報告します
we initialize nuclear spins located at the interface of gaas / algaas heterostructure by a dnp technique using breakdown of integer quantum hall effect ( qhe)@xcite .	ゲーストルクチャのゲーストルクチャのインターフェースにある核スピンを DNP 技法で整数量子ホール効果 (QE) @ xcite を使って初期化します
then , the nuclear - spin states are manipulated by irradiation of radio - frequency ( rf ) pulse magnetic field .	核のスピン状態は射波磁場による操作されます
the manipulated nuclear - spin states are read out by standard dc voltage measurements of the quantum hall conductor .	操作された核スピン状態は量子ホール導体の標準的なDC電圧測定で読み出されます
by changing the rf - pulse width , we observe coherent evolution of the nuclear - spin states , _ i.e.	原子核のスピン状態の連続的な進化を観測します
_ the rabi oscillation .	ラビの振動が
we study a hall - bar device fabricated from a wafer of gaas / algaas single heterostructue with two - dimensional electron gas ( 2deg ) at the interface .	ゲーズのワッフルから作られたホールバー装置を研究していますゲーズのワッフルと藻類の単一のヘテロ構造で 2次元電子ガス (2度) が接点に存在します
the electron mobility and the carrier density are 220 m@xmath4/vs and 1.6 @xmath5 10@xmath6 m@xmath7 , respectively .	電子の移動性とベア密度はそれぞれ 220 m@xmath4/vs と 1.6 @xmath5 10@xmath6 m@xmath7 である.
figure [ fig1](a ) shows an optical micrograph of the hall - bar device .	図 [ 図 1 ] (a) はホールバー装置の光学マイクログラフを示しています.
the central part of the hall bar is covered with a 10-@xmath8m - wide ti / au metal strip .	廊下バーの中央は10 @ xmath8m - 幅のチ / au金属のストライプで覆われています.
the metal strip is used to apply rf - magnetic fields @xmath9 to the 2deg .	磁場 @xmath9 を 2度まで適用するために使用されます.
all the measurements were performed using a standard dc four - terminal method in a @xmath10he-@xmath11he dilution refrigerator at about 50 mk .	すべての測定は標準的なDC4端末法で,約50mKの冷蔵庫で実施された.
in order to initialize the nuclear - spin state , we use a dnp technique utilizing breakdown of quantum hall effect developed in our earlier study@xcite .	核のスピン状態を初期化するために, 我々は先ほどの研究@xciteで開発した量子ホール効果の分解を利用した DNP 技術を用いる.
the qhe breakdown is a phenomenon in which a dissipationless quantum hall state is broken by applying a bias current above a critical value @xmath12 .	散乱のない量子ホール状態は臨界値 @xmath12 以上のバイアス電流を適用することで破られる現象です
when the quantum hall state is broken , electrons condensed in the landau levels are excited to the upper landau level , giving rise to an abrupt increase in longitudinal voltage @xmath13 .	量子ホール状態が破れたときランドーレベルに凝縮された電子はランドーレベルに興奮し縦の電圧が急激に上昇します
in a case of odd - integer qhe , the electron excitations involve up - to - down spin flips .	奇数整数 qhe の場合,電子の興奮は上下スピンフリップを伴う.
the up - to - down flips of electron spins cause to flop nuclear spins upward through the hyperfine interaction .	原子核のスピンが超微細相互作用によって向上する
the polarized nuclear spins reduce the spin - splitting energy @xmath14 , where g is the g - factor for electrons ( = @xmath15 in gaas ) and @xmath16 is the bohr magneton .	偏った核のスピンは,スピン分裂エネルギー @xmath14 を減らし,gは電子のg因数 (gaasで=@xmath15) で @xmath16はボールの磁性子である.
hence , this process accelerates the qhe breakdown , leading to an increase in @xmath13 and hysteretic @xmath13-@xmath17 characteristic curves@xcite .	したがって,このプロセスは qhe分解を加速し, @ xmath13 とヒステリック @ xmath13-@ xmath17 特性曲線@ xcite の増加につながります.
as demonstrated in our earlier experiment@xcite , nuclear spins in the bulk part of the quantum hall conductor are polarized because the current mainly flows in the bulk part of the conductor .	量子ホール導体の大部分の核スピンは偏りがある. 導体の大部分に電流が流れるからです.
( a ) microphotograph of the hall - bar device used in the present study .	(a) 本研究で使用されたホールバー装置のマイクロ写真
( b ) voltage - current characteristic curves at @xmath18 = 1 ( @xmath19 = 5.55 t ) obtained by sweeping @xmath17 in positive and negative directions .	(b) 負方向と正方向に @xmath17 をスイープすることで得られる @xmath18 = 1 (@xmath19 = 5.55 t) の電圧-電流特性の曲線.
( c ) evolution of @xmath13 after switching @xmath17 from 0 na to 200 na .	(c) 0naから200naに @xmath17を切り替えた後の @xmath13の進化
( d ) nmr spectrum of @xmath20ga obtained by measuring @xmath13 at @xmath17 = 200 na .	@xmath20gaの (d) nmrスペクトルは @xmath17 = 200 naで @xmath13を測定することによって得られます.
, width=321 ] figure [ fig1](b ) shows @xmath13-@xmath17 curves at @xmath19 = 5.55 t ( @xmath18 = 1 ) obtained by sweeping @xmath17 at a rate of 17 na / s in positive and negative directions .	図 [ fig1] ((b) は,正と負の方向で17 na / sの速度で @xmath17を掃き出すことで得られる, @xmath19 = 5.55 t (@xmath18 = 1 ) の @xmath13-@xmath17 の曲線を示しています.
the down - sweep curve appears on the small current side of the up - sweep curve .	ダウンスイープ曲線は,アップスイープ曲線の小さな流れ側に表示されます.
clear hysteresis is observed above @xmath17 = 100 na .	@xmath17 = 100 na以上で明確なヒステレスが観測される.
when @xmath17 is switched from 0 na to 200 na , the value of @xmath13 increases gradually over 600 s as shown in fig .	@ xmath17 が 0 na から 200 na に切り替えられると, @ xmath13 の値は 600 s 経つにつれて徐々に増加します.
[ fig1](c ) .	図1 (c) に示した.
by applying continuous - wave rf - magnetic field , we obtain a nuclear magnetic resonance ( nmr ) spectrum with a dip structure at a frequency of 71.346 mhz [ fig .	連続波RF磁場を適用すると, 71.346MHzの周波数でダイップ構造を持つ核磁共振 (nmr) スペクトルが得られます [ 図.
[ fig1](d ) ] , which is the nmr frequency for @xmath20ga at this magnetic field .	この磁場における @xmath20ga の nmr 周波数です.
nmr spectra for @xmath21ga and @xmath22as were also obtained .	@xmath21ga と @xmath22as の nmr スペクトルも得られた.
these results are consistent with our earlier experiments@xcite .	実験結果と一致しています
since the amplitude of the in - plane component of @xmath9 ( perpendicular to @xmath19 ) is strong only in the region beneath the metal strip , nuclear spins located under the metal strip are relevant to the nmr spectrum .	@xmath9の平面内部構成要素の振幅 (@xmath19に垂直) は金属帯の下の領域でのみ強いので,金属帯の下にある核スピンはnmrスペクトルに関連しています.
( a ) gray - scale plot of @xmath13 as functions of rf - pulse duration @xmath23 and measurement time @xmath24 .	(a) 灰色のスケール図 @xmath13 の rf - パルス持続時間 @xmath23 と測定時間 @xmath24 の関数として
( b ) a representative time evolution of @xmath13 for @xmath23 = 80 @xmath8s .	(b) @xmath23 = 80 @xmath8s の @xmath13 の代表的な時間進化
the rf pulse is applied at @xmath24 = 0 s. ( c ) rabi oscillation for @xmath20ga traced by the amplitude of @xmath25 .	rfパルスは @xmath24 = 0sで適用されます. (c) @xmath25の振幅で追跡された @xmath20gaのためのラビ振動.
, width=377 ] combining the above dnp technique with the pulse nmr technique , we manipulate @xmath20ga nuclei coherently : first , nuclear spins are polarized upward using the above - described dnp technique utilizing the qhe breakdown .	, width=377 ] 上記の dnp テクニックとパルス nmr テクニックを組み合わせて, @xmath20ga 核を一貫して操作します: まず, 核のスピンは上述した dnp テクニックを使用して上向きに偏り, qhe 分解を利用します.
then , rf - magnetic field with pulse duration @xmath23 ( 0 @xmath26 @xmath23 @xmath26 1 ms ) are applied at @xmath24 = 0 s. a representative time evolution of @xmath13 is shown in fig .	脈動時間 @xmath23 (0 @xmath26 @xmath23 @xmath26 1 ms) を持つ rf磁場が @xmath24 = 0 s に適用される. @xmath13 の代表的な時間進化は図で示されている.
[ fig2](b ) for @xmath23 = 80 @xmath8s .	@xmath23 = 80 @xmath8s の場合
the value of @xmath13 decreases abruptly after the irradiation of a rf pulse and recovers to the initial value in a time scale of several tens of seconds .	値が急に減少すると数十秒で元の値に戻ります
the voltage drop after the rf - pulse irradiation ( at @xmath24 = 5 s ) is denoted as @xmath25 as shown in fig .	rf - パルス照射後の電圧の低下 (xmath24 = 5 s) は,図に示すように,xmath25として表されます.
[ fig2](b ) .	[図2] (b) について
by repeating the above procedure with different @xmath23 , we obtain a gray - scale plot of @xmath13 as functions of @xmath23 and measurement time @xmath24 as shown in fig .	上の手順を @ xmath23 の異なる値で繰り返すと, @ xmath23 と測定時間 @ xmath24 の関数として, @ xmath13 のグレースケールプロットが得られます.
[ fig2](a ) .	図2 (a) に示した.
the value of @xmath25 oscillates periodically as a function of @xmath23 as plotted in fig .	図で示したように @ xmath25 の値は @ xmath23 の関数として周期的に振動します.
[ fig2](c ) .	図2 (c) に示した.
this oscillation corresponds to the coherent evolution of nuclear - spin states , _ i.e.	この振動は核のスピン状態の協調的な進化に対応しています
_ the rabi oscillation .	ラビの振動が
the amplitude of the rabi oscillation in the present work is more than 10 times larger than that in our previous experiment@xcite , in which a hall - bar device with shorter channel length was used .	この実験におけるラビ振動の振幅は, 短いチャネル長を持つホールバー装置を使用した以前の実験@xciteの 10 倍以上です.
the amplitudes of the oscillations were almost the same even at higher temperatures up to 1.5 k. the oscillation decays gradually with a time scale of about 300 @xmath8s , which is rather short for a coherence time of a nuclear spin system in gaas .	振動の幅は 1.5 k までの高温でもほぼ同じでした. 振動は徐々に衰退し,時間スケールで約 300 @ xmath8s, これはガスの核スピンシステムのコヒーレンス時間としてはかなり短いです.
the short decay time is probably attributed to the rather broad nmr spectrum ( 30 khz in fwhm ) .	短縮の衰退時間は,おそらく,かなり広いNMRスペクトル (30kHzでfwhm) に起因する.
since @xmath20ga nucleus has a spin of @xmath17 = 3/2 , we suspect that the electric quadrupole interaction causes the broad spectrum .	@xmath20gaの核は @xmath17 = 3/2のスピンを有するので, 電気四極相互作用が広範囲を引き起こしているのではないかと疑っています
this work is supported by a grant - in - aid from mext , the sumitomo foundation , and the special coordination funds for promoting science and technology .	この作業は mext, sumitomo財団, 科学技術促進のための特別調整基金からの補助金で支えられています
99 kane b e 1998 _ nature _ * 393 * 133 machida t , yamazaki t , ikushima k and komiyama s 2003 _ appl .	1998年島根県島根県沖縄県沖縄県沖縄県沖縄県沖縄県沖縄県
lett .	やって
_ * 82 * 409 yusa g , muraki k , takashina k , hashimoto k and hirayama y 2005 _ nature _ * 434 * 1001 sanada h , kondo y , matsuzaka s , morita k , hu c y , ohno y and ohno h 2006 _ phys .	_ * 82 * 409 ユサグ, 村井, 竹島, 橋本, 広山 2005 _ 自然 _ * 434 * 1001 桑田, 孔子, 松坂, 森田, 胡子, 野, 野 2006 _ 物理
lett .	やって
_ * 96 * 067602 kawamura m , takahashi h , sugihara k , masubuchi s , hamaya k and machida t 2007 _ appl .	川村敏, 高橋秀樹, 松本史, 浜田幸, 麻生幸, 松本幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 幸幸幸, 幸幸幸幸幸幸幸幸幸幸幸幸幸
lett .	やって
_ * 90 * 022102 kawamura m , takahashi h , masubuchi s , hashimoto y , katsumoto s , hamaya k and machida t 2008 _ j. phys .	_ * 90 * 022102 川村敏, 高橋秀, 松本史, 橋本裕, 松本史, 浜田康, 麻生泰 2008 _ j. phys.
jpn .	やってみよう
_ * 77 * 023710 takahashi h , kawamura m , masubuchi s , hamaya k , machida t , hashimoto y and katsumoto s 2007 _ appl .	田幸一, 川村幸一, 松本幸一, 浜田幸一, 橋本幸一, 松本幸一 2007 _ 適用
phys .	物理的に
lett .	やって
_ * 91 * 092120	_ * 91 * 092120 について
we show that if @xmath0 is a fibered , orientable 3-manifold , and if @xmath1 has a 1-relator presentation , then the presentation is induced by a heegaard splitting of @xmath0 .	@xmath0が線維で指向可能な3倍数で, @xmath1が1対比表現をしている場合, @xmath0のヒエガード分割によって表現が誘導される.
a corollary is that , for these manifolds , the rank of @xmath1 is equal to the ( `` restricted '' ) heegaard genus of @xmath0 .	@xmath1のランクが @xmath0の (`` 制限された'') heegaard属に等しいことが結果です.
we also explore the analogy between 1-relator groups and haken 3-manifolds , showing that every 1-relator group possesses a `` 1-relator hierarchy '' .	また, 1 関連グループと 3 関連グループとの類似性を探求し, 1 関連グループにはそれぞれ " `` 1 関連グループ階層 " が存在することを示します.
joseph d. masters let @xmath2 be a closed , orientable surface .	オーケストラが @xmath2 を閉じた方向付け可能な表面にして
a _ compression body _ @xmath3 is a cobordism rel @xmath4 between two surfaces @xmath5 and @xmath6 , such that @xmath7 , and @xmath8 has no 2-sphere components .	a _ 圧縮体 _ @xmath3は, @xmath5と @xmath6の2つの表面間のコボルドリズム rel @xmath4で, @xmath7と @xmath8は2球の構成要素を持たない.
a _ disk system _ @xmath9 for @xmath3 is a set of compressing disks for @xmath5 , such that @xmath3 cut open along @xmath10 is homeomorphic to @xmath11 if @xmath12 , or @xmath13 if @xmath14 .	a _ disk system _ @xmath9 for @xmath3 は @xmath5 の圧縮ディスクの集合で, @xmath3 が @xmath10 に沿って切開されれば @xmath11 が @xmath12, @xmath13 が @xmath14 と同型になります.

, dettmar r.j .

ティム・ロウ・ジャージー

1999 , a&a , 350 , l9 lieu r. , bonamente m. , mittaz j.p.d .

1999年, A&A, 350年, 19年, ボナメント・M・ミタズ・J・P・D

1999 , apj , 517 , l91 markevitch m. 1998 , apj , 504 , 27 mittaz j.p.d .

1999年,APP, 517年, 1991年,M.M. 1998年,APP, 504年, 27年, 株式会社ミタズ

, lieu r. , lockman f.j 1998 , apj , 498 , l17 moore b. , ghigna s. , governato f. , lake g. , quinn t , stadel j. , tozzi p. 1999 apjl 524 , l19 mushotzky r.f .

ローマン 1998年, ジャーナリズム, 498年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1998年, ローマン 1999年, ローマン 1999年, ローマン 1999年, ローマン 1999年, ローマン 1999年, ローマン 1999年, ローマン 1999年, ローマン 1999年, ローマン 1999年

, loewenstein m. 1997 , apj , 481 , l63 peebles p.j.e .

ローウェンシュタイン 1997年 AAP 481年

1993 `` principles of physical cosmology '' ( princeton univ .

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プリンストン・プレス) ペンニガー・D. コムズ・F. マルティネット・L. 1994年

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流出する

2000 apj ( submitted ) astro - ph/0006320 reichart d.e .

2000 apj (提出) アストロ - ph/0006320 リーチャーツ d.e.

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ニック・R・C

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1995, アラ, 33, 541 サラジンC.I.

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1988年銀河団からのX線放射 (カップ:ケンブリッジ)

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クラーク・マッキー

1979 , apj , 227 , 131 walker m. 1999 , mnras 308 , 551 ( w99 ) walker m. , wardle m. 1998 , apj , 498 , l125 walker m. , wardle m. 1999 , pasa , 16 ( 3 ) , 262 wardle m. , walker m. 1999 , apjl , 527 , l109 wu x.p .

1979, APJ, 227, 131 ウォーカー m. 1999, mnras 308, 551 (w99 ) ウォーカー m., ウォードル m. 1998, APJ, 498, l125 ウォーカー m., ウォードル m. 1999, PASA, 16 ( 3 ), 262 ウォードル m., ウォーカー m. 1999, apjl, 527, l109 wu x.p.

, xue y.j .

シュエ・ユ・ジュ

, fang l.z .

ファン・イ・ズ

1999 , apj , 524 , 22

1999年, 年間, 524, 22

we demonstrate a new method for electrical manipulation of nuclear spins utilizing dynamic nuclear polarization induced by quantum hall effect breakdown .

量子ホール効果によるダイナミックな核偏振を利用した核スピンの電気操作の新しい方法を実証しました

nuclear spins are polarized and detected through the hyperfine interaction between a nuclear spin system and a two - dimensional electron system located at an interface of gaas / algaas single heterostructure .

核スピンは極化され, 核スピン系とガース / 藻類単一異質構造のインターフェイスにある二次元電子系との超微細な相互作用によって検出されます.

coherent oscillations between the nuclear - spin quantum states are observed by measuring the longitudinal voltage of the conductor .

導体の一貫的な振動は導体の縦の電圧を測定することによって観測されます

manipulation and detection of nuclear spins have attracted much interests in research field of low - dimensional semiconductor systems ever since the proposed use of nuclear spins as solid - state quantum bits @xcite .

核スピンの操作と検出は核スピンが固体量子ビット @xcite として使用されるようになった時から低次元半導体システムの研究分野に多くの関心を引き寄せています

dynamic nuclear polarization ( dnp ) is one of the essential techniques to initialize nuclear - spin qubits .

ダイナミック・ニュークリアル・ポラライゼーション (dNP) は核スピン量子ビットを初期化するための重要な技術の一つです

so far , coherent manipulation of solid - state nuclear spins has been demonstrated in several low - dimensional semiconductor systems using different kinds of dnp techniques@xcite .

これまで,いくつかの低次元半導体系で, 固体状態の核スピンの協調的な操作が, 様々な種類の dnp テクニックを用いて実証されています.

they utilize spin - flip process of electrons associated with electron scatterings between spin - resolved quantum hall edge channels@xcite , inter - domain scatterings between spin - polarized and -unpolarized domain structures in fractional quantum hall systems@xcite , and spin - selective excitation of electrons by circularly polarized laser beam irradiation@xcite .

電子のスピン・フリップ・プロセスで,スピン解離量子ホール・エッジ・チャネル@xcite, 断片量子ホール・システム@xciteにおけるスピン偏振と偏振のないドメイン構造間のドメイン間分散, 円周的に偏振されたレーザービーム照射@xciteによる電子のスピン選択的刺激が用いられる.

in these dnp techniques , nuclear spins are polarized by the flip - flop process of electron spins @xmath0 and nuclear spins @xmath1 in the hyperfine interaction , @xmath2 , where @xmath3 is the hyperfine constant .

これらのDNP技術では,核スピンは電子スピン @xmath0と核スピン @xmath1のフリップフリッププロセスによって極化され,超細微相互作用, @xmath2で @xmath3が超細微定数である.

in this paper , we report our novel method for coherent manipulation of nuclear spins .

この論文では, 核スピンの協調的な操作のための新しい方法について報告します

we initialize nuclear spins located at the interface of gaas / algaas heterostructure by a dnp technique using breakdown of integer quantum hall effect ( qhe)@xcite .

ゲーストルクチャのゲーストルクチャのインターフェースにある核スピンを DNP 技法で整数量子ホール効果 (QE) @ xcite を使って初期化します

then , the nuclear - spin states are manipulated by irradiation of radio - frequency ( rf ) pulse magnetic field .

核のスピン状態は射波磁場による操作されます

the manipulated nuclear - spin states are read out by standard dc voltage measurements of the quantum hall conductor .

操作された核スピン状態は量子ホール導体の標準的なDC電圧測定で読み出されます

by changing the rf - pulse width , we observe coherent evolution of the nuclear - spin states , _ i.e.

原子核のスピン状態の連続的な進化を観測します

_ the rabi oscillation .

ラビの振動が

we study a hall - bar device fabricated from a wafer of gaas / algaas single heterostructue with two - dimensional electron gas ( 2deg ) at the interface .

ゲーズのワッフルから作られたホールバー装置を研究していますゲーズのワッフルと藻類の単一のヘテロ構造で 2次元電子ガス (2度) が接点に存在します

the electron mobility and the carrier density are 220 m@xmath4/vs and 1.6 @xmath5 10@xmath6 m@xmath7 , respectively .

電子の移動性とベア密度はそれぞれ 220 m@xmath4/vs と 1.6 @xmath5 10@xmath6 m@xmath7 である.

figure [ fig1](a ) shows an optical micrograph of the hall - bar device .

図 [ 図 1 ] (a) はホールバー装置の光学マイクログラフを示しています.

the central part of the hall bar is covered with a 10-@xmath8m - wide ti / au metal strip .

廊下バーの中央は10 @ xmath8m - 幅のチ / au金属のストライプで覆われています.

the metal strip is used to apply rf - magnetic fields @xmath9 to the 2deg .

磁場 @xmath9 を 2度まで適用するために使用されます.

all the measurements were performed using a standard dc four - terminal method in a @xmath10he-@xmath11he dilution refrigerator at about 50 mk .

すべての測定は標準的なDC4端末法で,約50mKの冷蔵庫で実施された.

in order to initialize the nuclear - spin state , we use a dnp technique utilizing breakdown of quantum hall effect developed in our earlier study@xcite .

核のスピン状態を初期化するために, 我々は先ほどの研究@xciteで開発した量子ホール効果の分解を利用した DNP 技術を用いる.

the qhe breakdown is a phenomenon in which a dissipationless quantum hall state is broken by applying a bias current above a critical value @xmath12 .

散乱のない量子ホール状態は臨界値 @xmath12 以上のバイアス電流を適用することで破られる現象です

when the quantum hall state is broken , electrons condensed in the landau levels are excited to the upper landau level , giving rise to an abrupt increase in longitudinal voltage @xmath13 .

量子ホール状態が破れたときランドーレベルに凝縮された電子はランドーレベルに興奮し縦の電圧が急激に上昇します

in a case of odd - integer qhe , the electron excitations involve up - to - down spin flips .

奇数整数 qhe の場合,電子の興奮は上下スピンフリップを伴う.

the up - to - down flips of electron spins cause to flop nuclear spins upward through the hyperfine interaction .

原子核のスピンが超微細相互作用によって向上する

the polarized nuclear spins reduce the spin - splitting energy @xmath14 , where g is the g - factor for electrons ( = @xmath15 in gaas ) and @xmath16 is the bohr magneton .

偏った核のスピンは,スピン分裂エネルギー @xmath14 を減らし,gは電子のg因数 (gaasで=@xmath15) で @xmath16はボールの磁性子である.

hence , this process accelerates the qhe breakdown , leading to an increase in @xmath13 and hysteretic @xmath13-@xmath17 characteristic curves@xcite .

したがって,このプロセスは qhe分解を加速し, @ xmath13 とヒステリック @ xmath13-@ xmath17 特性曲線@ xcite の増加につながります.

as demonstrated in our earlier experiment@xcite , nuclear spins in the bulk part of the quantum hall conductor are polarized because the current mainly flows in the bulk part of the conductor .

量子ホール導体の大部分の核スピンは偏りがある. 導体の大部分に電流が流れるからです.

( a ) microphotograph of the hall - bar device used in the present study .

(a) 本研究で使用されたホールバー装置のマイクロ写真

( b ) voltage - current characteristic curves at @xmath18 = 1 ( @xmath19 = 5.55 t ) obtained by sweeping @xmath17 in positive and negative directions .

(b) 負方向と正方向に @xmath17 をスイープすることで得られる @xmath18 = 1 (@xmath19 = 5.55 t) の電圧-電流特性の曲線.

( c ) evolution of @xmath13 after switching @xmath17 from 0 na to 200 na .

(c) 0naから200naに @xmath17を切り替えた後の @xmath13の進化

( d ) nmr spectrum of @xmath20ga obtained by measuring @xmath13 at @xmath17 = 200 na .

@xmath20gaの (d) nmrスペクトルは @xmath17 = 200 naで @xmath13を測定することによって得られます.

, width=321 ] figure [ fig1](b ) shows @xmath13-@xmath17 curves at @xmath19 = 5.55 t ( @xmath18 = 1 ) obtained by sweeping @xmath17 at a rate of 17 na / s in positive and negative directions .

図 [ fig1] ((b) は,正と負の方向で17 na / sの速度で @xmath17を掃き出すことで得られる, @xmath19 = 5.55 t (@xmath18 = 1 ) の @xmath13-@xmath17 の曲線を示しています.

the down - sweep curve appears on the small current side of the up - sweep curve .

ダウンスイープ曲線は,アップスイープ曲線の小さな流れ側に表示されます.

clear hysteresis is observed above @xmath17 = 100 na .

@xmath17 = 100 na以上で明確なヒステレスが観測される.

when @xmath17 is switched from 0 na to 200 na , the value of @xmath13 increases gradually over 600 s as shown in fig .

@ xmath17 が 0 na から 200 na に切り替えられると, @ xmath13 の値は 600 s 経つにつれて徐々に増加します.

[ fig1](c ) .

図1 (c) に示した.

by applying continuous - wave rf - magnetic field , we obtain a nuclear magnetic resonance ( nmr ) spectrum with a dip structure at a frequency of 71.346 mhz [ fig .

連続波RF磁場を適用すると, 71.346MHzの周波数でダイップ構造を持つ核磁共振 (nmr) スペクトルが得られます [ 図.

[ fig1](d ) ] , which is the nmr frequency for @xmath20ga at this magnetic field .

この磁場における @xmath20ga の nmr 周波数です.

nmr spectra for @xmath21ga and @xmath22as were also obtained .

@xmath21ga と @xmath22as の nmr スペクトルも得られた.

these results are consistent with our earlier experiments@xcite .

実験結果と一致しています

since the amplitude of the in - plane component of @xmath9 ( perpendicular to @xmath19 ) is strong only in the region beneath the metal strip , nuclear spins located under the metal strip are relevant to the nmr spectrum .

@xmath9の平面内部構成要素の振幅 (@xmath19に垂直) は金属帯の下の領域でのみ強いので,金属帯の下にある核スピンはnmrスペクトルに関連しています.

( a ) gray - scale plot of @xmath13 as functions of rf - pulse duration @xmath23 and measurement time @xmath24 .

(a) 灰色のスケール図 @xmath13 の rf - パルス持続時間 @xmath23 と測定時間 @xmath24 の関数として

( b ) a representative time evolution of @xmath13 for @xmath23 = 80 @xmath8s .

(b) @xmath23 = 80 @xmath8s の @xmath13 の代表的な時間進化

the rf pulse is applied at @xmath24 = 0 s. ( c ) rabi oscillation for @xmath20ga traced by the amplitude of @xmath25 .

rfパルスは @xmath24 = 0sで適用されます. (c) @xmath25の振幅で追跡された @xmath20gaのためのラビ振動.

, width=377 ] combining the above dnp technique with the pulse nmr technique , we manipulate @xmath20ga nuclei coherently : first , nuclear spins are polarized upward using the above - described dnp technique utilizing the qhe breakdown .

, width=377 ] 上記の dnp テクニックとパルス nmr テクニックを組み合わせて, @xmath20ga 核を一貫して操作します: まず, 核のスピンは上述した dnp テクニックを使用して上向きに偏り, qhe 分解を利用します.

then , rf - magnetic field with pulse duration @xmath23 ( 0 @xmath26 @xmath23 @xmath26 1 ms ) are applied at @xmath24 = 0 s. a representative time evolution of @xmath13 is shown in fig .

脈動時間 @xmath23 (0 @xmath26 @xmath23 @xmath26 1 ms) を持つ rf磁場が @xmath24 = 0 s に適用される. @xmath13 の代表的な時間進化は図で示されている.

[ fig2](b ) for @xmath23 = 80 @xmath8s .

@xmath23 = 80 @xmath8s の場合

the value of @xmath13 decreases abruptly after the irradiation of a rf pulse and recovers to the initial value in a time scale of several tens of seconds .

値が急に減少すると数十秒で元の値に戻ります

the voltage drop after the rf - pulse irradiation ( at @xmath24 = 5 s ) is denoted as @xmath25 as shown in fig .

rf - パルス照射後の電圧の低下 (xmath24 = 5 s) は,図に示すように,xmath25として表されます.

[ fig2](b ) .

[図2] (b) について

by repeating the above procedure with different @xmath23 , we obtain a gray - scale plot of @xmath13 as functions of @xmath23 and measurement time @xmath24 as shown in fig .

上の手順を @ xmath23 の異なる値で繰り返すと, @ xmath23 と測定時間 @ xmath24 の関数として, @ xmath13 のグレースケールプロットが得られます.

[ fig2](a ) .

図2 (a) に示した.

the value of @xmath25 oscillates periodically as a function of @xmath23 as plotted in fig .

図で示したように @ xmath25 の値は @ xmath23 の関数として周期的に振動します.

[ fig2](c ) .

図2 (c) に示した.

this oscillation corresponds to the coherent evolution of nuclear - spin states , _ i.e.

この振動は核のスピン状態の協調的な進化に対応しています

_ the rabi oscillation .

ラビの振動が

the amplitude of the rabi oscillation in the present work is more than 10 times larger than that in our previous experiment@xcite , in which a hall - bar device with shorter channel length was used .

この実験におけるラビ振動の振幅は, 短いチャネル長を持つホールバー装置を使用した以前の実験@xciteの 10 倍以上です.

the amplitudes of the oscillations were almost the same even at higher temperatures up to 1.5 k. the oscillation decays gradually with a time scale of about 300 @xmath8s , which is rather short for a coherence time of a nuclear spin system in gaas .

振動の幅は 1.5 k までの高温でもほぼ同じでした. 振動は徐々に衰退し,時間スケールで約 300 @ xmath8s, これはガスの核スピンシステムのコヒーレンス時間としてはかなり短いです.

the short decay time is probably attributed to the rather broad nmr spectrum ( 30 khz in fwhm ) .

短縮の衰退時間は,おそらく,かなり広いNMRスペクトル (30kHzでfwhm) に起因する.

since @xmath20ga nucleus has a spin of @xmath17 = 3/2 , we suspect that the electric quadrupole interaction causes the broad spectrum .

@xmath20gaの核は @xmath17 = 3/2のスピンを有するので, 電気四極相互作用が広範囲を引き起こしているのではないかと疑っています

this work is supported by a grant - in - aid from mext , the sumitomo foundation , and the special coordination funds for promoting science and technology .

この作業は mext, sumitomo財団, 科学技術促進のための特別調整基金からの補助金で支えられています

99 kane b e 1998 _ nature _ * 393 * 133 machida t , yamazaki t , ikushima k and komiyama s 2003 _ appl .

1998年島根県島根県沖縄県沖縄県沖縄県沖縄県沖縄県沖縄県

lett .

やって

_ * 82 * 409 yusa g , muraki k , takashina k , hashimoto k and hirayama y 2005 _ nature _ * 434 * 1001 sanada h , kondo y , matsuzaka s , morita k , hu c y , ohno y and ohno h 2006 _ phys .

_ * 82 * 409 ユサグ, 村井, 竹島, 橋本, 広山 2005 _ 自然 _ * 434 * 1001 桑田, 孔子, 松坂, 森田, 胡子, 野, 野 2006 _ 物理

lett .

やって

_ * 96 * 067602 kawamura m , takahashi h , sugihara k , masubuchi s , hamaya k and machida t 2007 _ appl .

川村敏, 高橋秀樹, 松本史, 浜田幸, 麻生幸, 松本幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 竹田幸, 幸幸幸, 幸幸幸幸幸幸幸幸幸幸幸幸幸

lett .

やって

_ * 90 * 022102 kawamura m , takahashi h , masubuchi s , hashimoto y , katsumoto s , hamaya k and machida t 2008 _ j. phys .

_ * 90 * 022102 川村敏, 高橋秀, 松本史, 橋本裕, 松本史, 浜田康, 麻生泰 2008 _ j. phys.

jpn .

やってみよう

_ * 77 * 023710 takahashi h , kawamura m , masubuchi s , hamaya k , machida t , hashimoto y and katsumoto s 2007 _ appl .

田幸一, 川村幸一, 松本幸一, 浜田幸一, 橋本幸一, 松本幸一 2007 _ 適用

phys .

物理的に

lett .

やって

_ * 91 * 092120

_ * 91 * 092120 について

we show that if @xmath0 is a fibered , orientable 3-manifold , and if @xmath1 has a 1-relator presentation , then the presentation is induced by a heegaard splitting of @xmath0 .

@xmath0が線維で指向可能な3倍数で, @xmath1が1対比表現をしている場合, @xmath0のヒエガード分割によって表現が誘導される.

a corollary is that , for these manifolds , the rank of @xmath1 is equal to the ( `` restricted '' ) heegaard genus of @xmath0 .

@xmath1のランクが @xmath0の (`` 制限された'') heegaard属に等しいことが結果です.

we also explore the analogy between 1-relator groups and haken 3-manifolds , showing that every 1-relator group possesses a `` 1-relator hierarchy '' .

また, 1 関連グループと 3 関連グループとの類似性を探求し, 1 関連グループにはそれぞれ " `` 1 関連グループ階層 " が存在することを示します.

joseph d. masters let @xmath2 be a closed , orientable surface .

オーケストラが @xmath2 を閉じた方向付け可能な表面にして

a _ compression body _ @xmath3 is a cobordism rel @xmath4 between two surfaces @xmath5 and @xmath6 , such that @xmath7 , and @xmath8 has no 2-sphere components .

a _ 圧縮体 _ @xmath3は, @xmath5と @xmath6の2つの表面間のコボルドリズム rel @xmath4で, @xmath7と @xmath8は2球の構成要素を持たない.

a _ disk system _ @xmath9 for @xmath3 is a set of compressing disks for @xmath5 , such that @xmath3 cut open along @xmath10 is homeomorphic to @xmath11 if @xmath12 , or @xmath13 if @xmath14 .

a _ disk system _ @xmath9 for @xmath3 は @xmath5 の圧縮ディスクの集合で, @xmath3 が @xmath10 に沿って切開されれば @xmath11 が @xmath12, @xmath13 が @xmath14 と同型になります.